Rangkuman TLM Analysis | Materi Telekomunikasi

beli domain indonesia, biaya kuliah universitas pancasila, biaya kuliah universitas trisakti, Blok Mesin, cloud hosting indonesia, cloud server indonesia, daftar universitas di indonesia, Danareksa Online Trading, dedicated server indonesia, Desain Mesin, domain dan hosting, domain dan hosting adalah, domain hosting murah, domain murah, domain paling murah, download software pc terbaru, file hosting indonesia, Gambar Mesin, Gambar Mesin Bubut, harga hosting website, harga web hosting, host indonesia, Hosting And Domain, hosting domain, hosting domain murah, Hosting Web, Info Mesin, Jasa Pembuatan Website Iklan Baris, jurusan universitas indonesia, Keamanan Sistem Informasi, Kumpulan Software Komputer, Mesin 4 Tak, Mesin Ayakan Pasir, Mesin Ball Mill, Mesin Blow Moulding, Mesin Briket, Mesin Bubut Universal, Mesin Crusher Batu, Mesin Crusher Plastik, Mesin Genteng, Mesin Giling Cabe, Mesin Giling Ikan, Mesin Giling Kedelai, Mesin Grinder, Mesin Hammer Mill, Mesin Kompos, Mesin Korter, Mesin Mie, Mesin Miling, Mesin Milling Vertikal, Mesin Obras, Mesin Offset Printing, Mesin Pembuat Bakso Ikan, Mesin Pencacah Rumput, Mesin Pendulang Emas, Mesin Penepung, Mesin Pengayak Pasir, Mesin Penggiling Mie, Mesin Penghancur Kayu, Mesin Pengolahan Karet, Mesin Penyedot Pasir, Mesin Perontok Padi, Mesin Pertambangan Emas, Mesin Pertukangan, Mesin Press Hose, Mesin Roll Forming, Mesin Rotary Dryer, Mesin Sedot Pasir, Mesin Serut, Mesin Spray Dryer, Mesin Stone Crusher, Mesin Tahu, Mesin Tepung, Mesin Tusuk Gigi, Mesin Tusuk Sate, Model Baju Bunga, Sistem Basis Data, Sistem Multimedia, Software Untuk Mengakses Internet, Spesifikasi Komputer Server, universitas internasional batam, universitas islam attahiriyah, universitas multimedia nusantara, universitas pendidikan indonesia, usaha kesehatan sekolah, vps indonesia, web hosting gratisan, web hosting indonesia, web hosting support php, Web Hosting Terbaik Di Indonesia, Web Hosting Terbaik Indonesia, web hosting termurah, Webhost Indonesia, webhosting indonesia, webhosting terbaik, website builder indonesia

Resume TLM Analysis

Analisis TLM Satu Dimensi. Perbandingan dengan Metode Beda Hingga

1.7 Metode Iterasi TLM

Kita mulai perbandingan ID TLM dan metode beda hingga dengan terlebih dahulu mempertimbangkan iterasi TLM. Untuk mempermudah kita asumsikan perlawanan yang sama, R, memisahkan jalur yang berdampingan, yang memiliki impedansi karakteristik yang sama Z0. Selama interval waktu tertentu jumlah dari depan dan gelombang mundur, + V dan "V, terdiri dari total lapangan V. Sebagaimana dicatat sebelumnya, gelombang bidang dapat ditulis dalam hal tanah milik interval sebelumnya. Menggunakan Gambar. 1,14 sebagai panduan, persamaan berulang untuk maju dan gelombang mundur dalam sel B, selama (k + l) th langkah, yang

+ VB k + 1 = T + VA k + B ~ VB k (1.24)
^-VB k + 1 = T - Vc k + B + VB k (1,25)

dimana

T = 2RL / (Z0 + RL) (1.26a)

B = (RL-Z0) / (RL + Z0) (1.26b)

dan

RL = Zor / (Z0 + R) (1.27)

The superscripts bilangan bulat k, k + 1, melekat pada bidang sel, menunjukkan langkah waktu. Koefisien refleksi B tidak harus bingung, tentu saja, dengan label dari sel tengah. Dalam rangka memfasilitasi perbandingan dengan metode beda hingga, kami memperkenalkan parameter kerugian,

α = Zo / 2R (1.28)

Koefisien hamburan kemudian menjadi

T = l / (l + α) (1,29)

B = - α / (l + α) (1.30)

Menambahkan + VB k + 1 dan -VB k + I kita memperoleh iterasi ke depan untuk sel B, atau

VB k + 1 = [(L / (l + α)] [+ VA k + -Vc k] - [α / (l + α)] VB k (1.31)

1.8 Reverse TLM Iterasi

Bentuk generik dari dua jenis iterasi TLM ditunjukkan pada Persamaan (1.32) -. (1,33), yang berlaku tidak hanya untuk ID tapi 2D dan 3D juga.

MENERUSKAN

⁺V k + 1 = Σ [SC] + V k + Σ [SC] -V k (1.32)

^-V k + 1 = Σ [SC] + V k + Σ [SC] + Vk (1.32b)

MEMBALIKKAN

^-V k-1 = Σ [SC] + V k + Σ [SC] -V k] (1.33a)

^-Vk- 1 = Σ [SC] + V k + Σ [SC] -Vk] (1.33b)

TABEL 1.2

CARA KEMBALI DALAM WAKTU MELALUI TERBALIK TLM ITERASI

1) MENANGGUNG WAVE Vk DAN Vk YANG DIKENAL (UNTUK ITERASI FORWARD)

2) DBRECTION MUNDUR DARI SEMUA GELOMBANG

(+ Vk) *®^-VR k, (-Vk) *®⁺VR k

3) AS DI DEPAN ITERASI, MENGHITUNG hamburan ANTARA GELOMBANG DAN MENDAPATKAN + VR k + 1 DAN -VR k + 1. WAKTU node TERGANTUNG dievaluasi pada k TH LANGKAH

4) SELAMA hamburan, APAPUN RESISTORS NODE YANG DIANGGAP NEGATIF, IE, SINYAL YANG AMPLIFIED

5) UPON PENYELESAIAN hamburan, Kembalikan ke DHIECTION ORIGINAL,

(+ V k + 1) *® k -V + l, (-VR k + l) * ® + Vk-l

1.9 Contoh Reverse Iterasi untuk Jalur Non-Uniform

Meskipun kami telah dianggap sel yang berdekatan memiliki impedansi yang sama, Z0, prosedur untuk menemukan Vk-1 adalah persis sama ketika impedansi sel berbeda. Contoh sederhana diberikan pada Gambar 1.15 di mana impedansi dari sel A, B, dan C adalah Z0, 2Z0, dan 3Z0 masing-masing, dan gelombang yang ada selama tahap k adalah seperti yang ditunjukkan: -. (L / 3) A k dan + (4/3) B k dan gelombang nol dalam sel C. panah putus-putus menunjukkan gelombang terbalik. Jika kita melanjutkan ke (k + l) th langkah dengan gelombang terbalik, kita memperoleh - (1) A k + 1. Membalikkan gelombang ini kemudian menghasilkan + (1) A k-1, seperti yang ditunjukkan. Kami dapat mengkonfirmasi hasil dengan melanjutkan dengan iterasi ke depan, yang kemudian menghasilkan bidang yang benar untuk langkah k.

1.10 Penurunan Hamburan Koefisien Untuk Reverse Iterasi

Kita sekarang kembali ke kasus di mana kerugian disertakan pada node. Dalam resep kami untuk menemukan Vk-l, kita mengatakan bahwa kita ganti R dengan -R dalam koefisien hamburan, atau sebaliknya, a dengan - α. Kami sekarang memverifikasi asumsi ini. Gambar. 1.16 menunjukkan status gelombang selama (kl) th langkah di mana Vk-l1 dan Vk-l2 adalah gelombang dalam sel 1 dan 2 masing-masing dan koefisien T dan B yang diberikan oleh pers. (1,29) dan (1,30 ). Selama waktu k langkah gelombang mundur dalam sel 1 adalah

^-V1K = (-α + V1K-l + -V2k-l) / (1 + α) (1,34)

dan gelombang terbalik adalah

(-V1k) * = + V1K = (-α + V1K-1 + -V2 kl) * / (l + α) (1.35)

demikian pula bidang maju dalam sel kedua adalah

⁺V2 k = (+ V1K-l -α -V2k-l) / (1 + α) (1,36)

Setelah pembalikan gelombang ini menjadi

(+ V2 k) * = -V2 k = (+ V1 kl -α -V2 k-1) * / (l + α) (1,37)

Kami kemudian menggunakan bidang terbalik, + V1K dan -V2k, dan lanjutkan ke langkah berikutnya (reverse), menggunakan biasa berulang Pers. (1.24) dan (1,25) (dengan koefisien hamburan belum diketahui) untuk mendapatkan -V1k + 1 dan + V2K + 1. Kami kemudian melakukan pembalikan akhir, sehingga -V1k + 1 dan + V2K + 1 menjadi + V1K-l dan -V2k-l. Persamaan akhir yang

⁺V1K-l = [(-α + V1K-l + -V2k-1) / (l + α)] BG + [+ V1K-l -α-V2K-l) / (l + α)] TG (1,38)

^-V2K-l = [(-α + V1K-l + -V2k-l) / (l + α)] TG + [(+ V1K-l -α -V2k-l) / (1 + α) BG (1.39)

Dalam Persamaan (1,38) - (1,39), TG, BG adalah koefisien yang belum diketahui yang memungkinkan kita untuk mendapatkan kembali + V1K-l dan -V2k-l. Pemecahan untuk koefisien ini memberi kita

TG = l / (l- α) (1.40a)

BG = α / (l- α) (1.40b)

Kedua Pers. (1.38) dan (1.39) menghasilkan ekspresi yang sama untuk TG dan BG, seperti yang diperlukan untuk konsistensi. Perhatikan bahwa TG dan BG yang identik dengan Persamaan (1,29) -. (1.30) ketika kita mengganti -α untuk α, yaitu, -R untuk R. Seperti yang dijanjikan iterasi sebaliknya mengharuskan kita mengganti nilai negatif untuk perlawanan node dalam hamburan koefisien. Hal ini akan memungkinkan kita untuk melakukan iterasi sebaliknya kita perlu untuk iterasi maju dalam Persamaan. (1,31).

1.11 Lengkap TLM Iterasi (Menggabungkan Maju dan Mundur Iterasi)

Iterasi sebaliknya untuk sel B kemudian

VB k l = [(l / (l-α)] [-Va k + + VC k] + [α / (l- α)] VB k (1,41)

Untuk tujuan perbandingan dengan metode numerik, kita menambahkan VBK-l dan VB k + 1 memperoleh

VB k + 1 + VB kl = [(VA k + VCK) + α (- + VAK - -VCk + -Va k + + VC k) + 2α2VBk] / (l- α2) (1.42)

1.12 Hingga Metode Difference. Perbandingan dengan metode TLM

Sebuah kotak persegi panjang untuk jarak x dan waktu koordinat t pertama kali didirikan. Kami kemudian melakukan ekspansi Taylor dari turunan spasial urutan kedua dari E (x, t) sekitar x, dan dievaluasi di dua lokasi: x-Ax dan x + Ax, di mana Axe merupakan perjalanan kecil dari x. Hasil untuk dua lokasi yang dikurangi,

∂2E (x, t) / ∂2t = [E (x, t + AT) -2E (x, t) + E (x-Δx, t)] / Δx2 + hal tatanan yang lebih tinggi (1.43)

di mana Δx adalah perbedaan x koordinat. ekspansi serupa ∂2E (x, t) / ∂2t dan ∂E (x, t) / yield ∂t

∂2E (x, t) / ∂2t = [E (x, t + AT) -2E (x, t) + E (x, t-AT)] / Δt2 + hal tatanan yang lebih tinggi (1.44)

dan

∂E (x, t) / t = [E (x, t + AT) -E (x, t- AT)] / 2 AT + hal tatanan yang lebih tinggi (1.45)

di mana AT adalah perbedaan waktu. Mengganti Persamaan (1.43) -. (1,45) ke dalam persamaan gelombang dan memecahkan untuk E (x, y, t + Di) menghasilkan persamaan berulang,

E (x, t + AT) = E (x, t) - E (x, t -Δt) + λ2 [E (x + Δx, t) + E (x-Δx, t) - 2E (x , t)] -α [E (x, t + AT) - E (x, t-AT)] (1,46)

dimana

λ2 = v2Δt2 / Δx2 (1.47a)

α = Δtσ / 2ε = Zo / 2R (1.47b)

Sejak Axe / At ditetapkan sama dengan v, solusi beda hingga secara otomatis stabil dan Persamaan (1,46) menjadi

E (x, t + AT) = - E (x, t-AT) + [E (x + Δx, t) + E (x-Δx, t)] -α [E (x, t + AT ) -E (x, t-AT)] (1.48)

Untuk membandingkan di atas dengan iterasi TLM kita mengubah variabel lapangan untuk variabel tegangan TLM di atas, dengan menggunakan korespondensi berikut:

E (x, t)® VBK, E (x, t + AT) ® VB k + 1, E (x-Δx, t) ® VAK, dll .. (1.49)

Persamaan beda hingga kemudian menjadi

VB k + 1 + VBK-l = VAK + VCK - a [VB k + 1 - VBK-1] (1,50)

Pergantian dari iterasi TLM untuk VBK + 1, VBK-1, Pers. (1,31), (1,41), ke atas maka menghasilkan sebuah identitas. Oleh karena itu TLM dan iterasi beda hingga benar-benar kompatibel.

Analisis TLM Dua Dimensi. Perbandingan Dengan Metode Beda Hingga

Transisi dari ID ke 2D memperlihatkan potensi keuntungan dan kelemahan dari metode matriks saluran transmisi. Satu keuntungan, disinggung sebelumnya, adalah bahwa matriks 2D memungkinkan untuk solusi statis tanpa penyisipan buatan dari setiap komponen (seperti switch).
Salah satu kelemahan dari 2D (dan 3D) matriks, yang diperbaiki, berasal dari kurangnya isotropi ketika menggunakan elemen simetri.

Satu juga harus mencatat bahwa sebagai ukuran sel dibuat lebih kecil, lebar sinyal tiba paling awal adalah juga lebih kecil, Kelemahan kedua berkaitan dengan fakta bahwa 2D dan 3D matriks tidak memiliki sifat gelombang bidang. Kami memperbaiki matriks sel, sehingga dapat menjelaskan pesawat efek gelombang, dalam Bab IV.

Meskipun keterbatasan tersebut, kami akan menunjukkan bahwa matriks dua dimensi dari jalur transmisi terkait erat dengan solusi yang beda hingga dari persamaan gelombang dua dimensi

1.13 Kondisi Batas di 2D Node

Perbedaan tegangan di baris memisahkan sel 1 dan 2 adalah VA = V2-V1, dengan hubungan serupa untuk jalur lain. Set lengkap adalah:

VA = V2-V1 (1.51a)

VB = V4-V3, (1.51b)

VC = V3-V1, (1.51c)

V_D= V4 -V2 (1,5 Id)

1.14 Perilaku Statis Tentang 2D Node

Awalnya, amplitudo gelombang forward + VA = (V2-V2) / 2 dan melihat impedansi beban (ZB + ZC + ZQ). Mundur di A, -Va, terdiri dari dua bagian. Pertama ada kontribusi yang disebabkan oleh refleksi pada node, dilambangkan dengan -Va, R,

^-VA, R = [(V2 -V1) / 2] [ZB + ZC + ZD-ZA] / [ZA + ZB + ZC + ZD] (1.53)

Berikutnya kita mempertimbangkan gelombang di B, C, dan D menuju ke arah node, dan bertanya apa bagian gelombang ini akan ditransfer ke jalur A. Meskipun seseorang dapat mempertimbangkan setiap baris secara individual, itu termudah untuk mempertimbangkan B, C dan D sebagai pembentuk garis komposit dengan impedansi (ZB + ZC + ZD). Tegangan ditransfer dari baris komposit ini menjadi A, dilambangkan dengan -VBCD, adalah

^-VBCD = (V2-V1) ZA / [ZB + ZC + ZD + ZA] (1,54)

Jika kita menambahkan Pers. (1.53) dan (1,54) maka kita mendapatkan total gelombang mundur di A,

^-VA = -VAR + -VBCD = (V2-V1) / 2 (1.55)

1.15-Static Non Contoh: Gelombang Insiden di 2D Node

Seperti yang telah kita sebutkan sebelumnya, sama kondisi batas dan persamaan hamburan berlaku untuk situasi sementara.

Jika VA adalah tegangan yang terkait dengan jalur A, dan juga VB, VC, VD, adalah node tegangan di jalur lain, maka pada node kami berharap berikut harus puas selama langkah waktu menyusul kedatangan + VA di node.

VA = + VA + -Va (1.56a)

VA = VB + Vc-VD (1.56b)

Untuk menyederhanakan masalah kita mengasumsikan garis semua memiliki impedansi yang sama, Zo. Dibintangi dengan gelombang yang dipantulkan, karena RL = 3Zo,

B = (ZL-Zo) / (ZL + Zo) = 1/2 (1,57)

dan dengan demikian

^-VA = B + VA = (1/2) + VA (1.58)

Persamaan (1.57) -. (1,58) memungkinkan kita untuk menghitung total tegangan beban V. Dengan demikian jumlah dari gelombang yang dipantulkan dan insiden adalah

VA = + VA + -Va = (3/2) + VA (1,59)

Gelombang yang ditransmisikan dari A ke B, misalnya, dihitung dari

⁺VB = T + VA (1.60)

T dapat diperoleh dari

T = [2RL / (RL + Zo)] (Zo / RL) = 1/2 (1.61)

mana (Zo / RL) ditambahkan ke T sejak transfer tegangan ke B hanya mewakili sebagian dari tegangan dikirim ke RL. menggabungkan,

⁺VB = (l / 2) + VA (1.62a)

Kami harus dicatat bahwa + VB = VB (total lapangan) karena ada belum ada gelombang mundur dalam B. Demikian pula, transfer tegangan ke garis C dan D

^-Vc = (l / 2) + VA (1.62b)

⁺VD = - (1/2) + VA (1.62c)

Sekali lagi kita harus mencatat bahwa -VC dan + VD mewakili total bidang VC, VD di garis C dan D Perilaku 2D node ketika beberapa gelombang yang koheren ada di garis paralel, bagaimanapun, adalah isu penting. Mengacu pada Gambar. 1.20, kami menanyakan apakah gelombang identik, diluncurkan secara serentak di garis R, S, T, dll, pada akhirnya akan mensimulasikan gelombang bidang. Dengan kata lain, kita bertanya apakah gelombang di R, S, T, mentransfer utuh ke jalur D, E, F, tanpa hamburan melintang atau refleksi.

1.16 Integral Rotasi Sifat Lapangan tentang Node

Kondisi batas rotasi di node ditangani dengan terlebih dahulu mempertimbangkan persamaan ikal untuk medan magnet

xH = j + ∂D / ∂t (1,63)

di mana dua kontributor medan magnet adalah konduksi saat ini kepadatan j dan perpindahan ∂D saat ini / ∂t mana D = εE.

Sebuah pemahaman yang lebih kuantitatif situasi dapat diperoleh jika kita menggunakan perumusan integral dari persamaan curl, yang untuk saat ini konduksi

H. dl = j. ds (1,64)

di mana dl dan ds adalah biasa line dan daerah perbedaan. Perhatikan misalnya semua elemen j dalam arah x, dengan garis integral dalam bidang yz.

Analogi Metode TLM dan Kegiatan Neurologis