Karakteristik Propagasi dan Distribusi Sirkuit Terdistribusi

beli domain indonesia, biaya kuliah universitas pancasila, biaya kuliah universitas trisakti, Blok Mesin, cloud hosting indonesia, cloud server indonesia, daftar universitas di indonesia, Danareksa Online Trading, dedicated server indonesia, Desain Mesin, domain dan hosting, domain dan hosting adalah, domain hosting murah, domain murah, domain paling murah, download software pc terbaru, file hosting indonesia, Gambar Mesin, Gambar Mesin Bubut, harga hosting website, harga web hosting, host indonesia, Hosting And Domain, hosting domain, hosting domain murah, Hosting Web, Info Mesin, Jasa Pembuatan Website Iklan Baris, jurusan universitas indonesia, Keamanan Sistem Informasi, Kumpulan Software Komputer, Mesin 4 Tak, Mesin Ayakan Pasir, Mesin Ball Mill, Mesin Blow Moulding, Mesin Briket, Mesin Bubut Universal, Mesin Crusher Batu, Mesin Crusher Plastik, Mesin Genteng, Mesin Giling Cabe, Mesin Giling Ikan, Mesin Giling Kedelai, Mesin Grinder, Mesin Hammer Mill, Mesin Kompos, Mesin Korter, Mesin Mie, Mesin Miling, Mesin Milling Vertikal, Mesin Obras, Mesin Offset Printing, Mesin Pembuat Bakso Ikan, Mesin Pencacah Rumput, Mesin Pendulang Emas, Mesin Penepung, Mesin Pengayak Pasir, Mesin Penggiling Mie, Mesin Penghancur Kayu, Mesin Pengolahan Karet, Mesin Penyedot Pasir, Mesin Perontok Padi, Mesin Pertambangan Emas, Mesin Pertukangan, Mesin Press Hose, Mesin Roll Forming, Mesin Rotary Dryer, Mesin Sedot Pasir, Mesin Serut, Mesin Spray Dryer, Mesin Stone Crusher, Mesin Tahu, Mesin Tepung, Mesin Tusuk Gigi, Mesin Tusuk Sate, Model Baju Bunga, Sistem Basis Data, Sistem Multimedia, Software Untuk Mengakses Internet, Spesifikasi Komputer Server, universitas internasional batam, universitas islam attahiriyah, universitas multimedia nusantara, universitas pendidikan indonesia, usaha kesehatan sekolah, vps indonesia, web hosting gratisan, web hosting indonesia, web hosting support php, Web Hosting Terbaik Di Indonesia, Web Hosting Terbaik Indonesia, web hosting termurah, Webhost Indonesia, webhosting indonesia, webhosting terbaik, website builder indonesia

5.1. Sifat masalah saluran transmisi

Pernyataan spesifikasi ini biasanya akan mencakup nilai-nilai impedansi karakteristik Zo, faktor atenuasi α dan faktor fase β (atau fase kecepatan Vp) yang harus diberikan pada satu atau lebih frekuensi sinyal. Persyaratan selain karakteristik propagasi gelombang ini dapat termasuk peringkat untuk kerusakan tegangan, kenaikan suhu pada beban penuh, atau berbagai aspek perilaku mekanik.

Analisis saluran transmisi, pada gilirannya, tampaknya paling baik dipahami ketika koefisien rangkaian terdistribusi R, L, G, dan C digunakan sebagai langkah lanjutan antara data fisik dimensi dan material, dan karakteristik propagasi sinyal akhir. Bab ini membahas proses aljabar dan numerik praktis untuk mengevaluasi α, β dan Z₀ untuk saluran transmisi pada frekuensi sudut ω dari nilai R, L, G, dan C pada frekuensi tersebut. Masalah sebaliknya, menemukan Es, L, G dan C yang akan memberikan nilai diinginkan α, β dan Z_{0 yang}, juga dibahas.

5.2. Solusi kutub nomor

Dalam Bab 4 telah ditunjukkan bahwa propagasi tegangan dan gelombang arus sepanjang jalur transmisi seragam pada frekuensi sudut w benar-benar dijelaskan oleh faktor atenuasi a, faktor fasa p, dan impedansi karakteristik Zo = R₀ + jX₀, saat tidak ada wave yang ditampilkan. Kuantitas a, [3 dan Zo dinyatakan dalam bentuk koefisien rangkaian terdistribusi dari garis pada frekuensi sudut 0), oleh persamaan

Operasi aritmatika yang harus dilakukan adalah:

Contoh 5.1.

Koefisien rangkaian terdistribusi dari kawat paralel yang dipasang di tiang telepon dengan konduktor tembaga diameter 12 jarak antar pusat adalah

R = 6,74 ohm / mil

0,128 inciL = 0,00352 henries / mil

G = 0,29 mikromhos / mil

C = 0,0087 mikrofarad / mil

pada frekuensi 1000 Hz. Temukan atenuasi, kecepatan fase dan impedansi karakteristik dari garis pada frekuensi tersebut.

Dalam contoh ini sudut fasa G + jωC berbeda dari 90 ° hanya dengan sudut 0,3 °, sedangkan perbedaan dari 90 ° sudut fase R ja adalah sekitar lima puluh kali lebih besar. Ini adalah ilustrasi yang sangat khas dari nilai-nilai relatif yang R, tole, G dan (0C cenderung memiliki hampir semua jenis saluran transmisi melalui frekuensi dari kilohertz ke gigahertz.

Pengaturan G = 0 dalam contoh di atas, bukan 0,29 micromhosimile , akan tidak berpengaruh pada nilai-nilai dihitung dari β, V_p,| Z₀| atau R₀dan akan mengubah dan Xo oleh hanya 2%waktu.

Contoh 52.

Tentukan atenuasi dan kecepatan fasa pada frekuensi 100 MHz untuk saluran transmisi yang koefisien rangkaian terdistribusi pada frekuensi tersebut diberikan dalam Contoh 4.9, halaman 35.

Besaran dan sudut fase dari R j6.114 dan G jωC ditentukan. dalam Contoh 4.9, dengan sudut fase dinyatakan dalam bentuk penyimpangan kecilnya dari 7/2 rad. Menggunakan nilai-nilai itu,

Sekali lagi, tabel trigonometri tidak diperlukan, karena sinus dari sudut ini adalah 1.000 dan cosinus sama dengan penyimpangan radian sudut dari π / 2.

Dengan demikian dalam menyelesaikan persamaan (5.1) dengan angka kutub aritmatika, jauh lebih penting untuk mempertahankan ketelitian gambar yang sangat signifikan dalam mengekspresikan sudut fase R + jωL dan G + jωC daripada dalam menyelesaikan persamaan (5.2). Bagian imajiner dari Z₀ tidak ada perhatian praktis jika kecil dibandingkan dengan bagian nyata, tetapi bagian nyata dari γ adalah kepentingan utama tidak peduli seberapa kecil itu mungkin relatif terhadap bagian imajiner.

5.3. Solusi "berfrekuensi tinggi".

Kondisi yang menghasilkan sudut fase dekat 90 ° untuk istilah R + jωL dan G + jωC adalah ωL >> R dan ωC >> G, kondisi yang selalu dapat dipenuhi pada beberapa nilai frekuensi untuk setiap saluran transmisi yang disediakan R dan G lakukan bukan diri mereka meningkat dengan frekuensi secepat kekuatan pertama frekuensi. (Hal ini ditunjukkan pada Bab 6 bahwa R tidak bergantung pada frekuensi pada frekuensi rendah dan meningkat sebagai akar kuadrat dari frekuensi pada frekuensi tinggi, sedangkan G, meskipun biasanya meningkat secara linier dengan frekuensi, terlalu kecil pada frekuensi rendah untuk mempengaruhi karakteristik propagasi dari setiap baris, dan pada frekuensi tinggi mendekati asymptotically fraksi konstan ωC yang sangat kecil dibandingkan dengan kesatuan.)

Persamaan (5.1) dan (5.2) dapat ditulis ulang dalam bentuk

Jika istilah dalam perluasan sejauh (R / jωL)²dan (G / jωC)²dipertahankan, hasilnya adalah

Hubungan antara koefisien yang diperlukan untuk mencapai hasil ini adalah R / L = G / C. Ini pertama kali diperhatikan oleh Oliver Heaviside pada tahun 1880-an, dan garis yang didistribusikan sirkuit koefisien sesuai proporsi ini dikenal sebagai "garis distorsi Heaviside", karena mengirimkan sinyal dari setiap pola waktu tanpa perubahan bentuk gelombang.

Kesimpulan yang lebih penting yang dapat ditarik dari persamaan (5.3) ke (5.6) adalah bahwa jika ωL / R dan ωC / G cukup besar dibandingkan dengan kesatuan, maka semua persyaratan yang melibatkan rasio ini dapat dijatuhkan, dan a, w / / 3, R₀ dan Xo kembali independen dari frekuensi (Xo menjadi nol), masih tunduk pada R, L, G, dan C sendiri tidak bergantung pada frekuensi.

Ekspresi yang dihasilkan, yang dikenal sebagai "pendekatan frekuensi tinggi" adalah

dimana hasil dari (5.11) telah dimasukkan dalam (5.9).

Pemeriksaan persamaan (5.5) hingga (5.8) menunjukkan bahwa setiap set nilai tetap untuk rasio ωL / R dan ωC / G tidak akan memberikan akurasi yang sama di keempat rumus frekuensi tinggi yang mendekati. Sebagai contoh, perhitungan perkiraan untuk kedua α dan β (atau v_p)dari persamaan (5.9) dan (5.10) akan berbeda dengan kurang dari 1% dari nilai yang diberikan oleh persamaan (5.1) jika wL / R dan kami G keduanya lebih besar dari 5. Untuk kondisi yang sama kesalahan dalam pendekatan untuk Ro dapat berjumlah sebanyak 11%, dan Xo bukannya nol bisa sebesar 10% dari R_o.

Secara konservatif, dapat dikatakan bahwa empat rumus perkiraan semuanya cukup akurat untuk tujuan praktis jika keduanya ωL / R dan ωC / G lebih besar dari 10, tetapi perhitungannya mungkin cukup baik untuk banyak aplikasi jika rasio ini melebihi 4 atau 5. Hampir selalu untuk ωC / G jauh lebih besar dari tua / R, sehingga biasanya cukup untuk memeriksa nilai yang terakhir. Jika kedua rasio hampir sama, keakuratan rumus perkiraan sangat meningkat, karena istilah (R / 2ωL - G / 2 ωC). Perkiraan yang tercantum di atas adalah untuk kasus yang paling tidak menguntungkan, di mana salah satu rasio memiliki nilai minimum yang dinyatakan dan yang lainnya jauh lebih besar.

Maka benar bahwa untuk semua frekuensi operasi di atas frekuensi minimum di mana rumus garis transmisi perkiraan valid, impedansi karakteristik Zo (= Ro = dan kecepatan fase vp (= ω/β = 1/

) secara harfiah "konstanta" dari garis, untuk setiap baris tertentu.

Contoh 5.3.

Koefisien rangkaian terdistribusi untuk saluran transmisi koaksial tertentu pada frekuensi operasi 2,00 megahertz adalah R = 24,5 ohm / mil, L = 296 microhenries / mil, G = 14,2 mikromhos / mil dan C = 0,111 mikrofarad / mil. (A) Apakah rumus frekuensi tinggi perkiraan cukup akurat untuk menghitung α, v_p dan Z_o pada frekuensi yang disebutkan? (b) Apa nilai-nilai α, β, λ, v_p,R_o dan X_o pada frekuensi?

(a) Pada 2,00 megahertz,

Maka rumus perkiraan akan sangat akurat.

(a) Dianjurkan untuk menghitung Zo terlebih dahulu, karena nilainya diperlukan dalam menghitung α. Dari persamaan (5.11) dan (5.12),

Dari persamaan (5.9),

Pada frekuensi yang cukup rendah ini kerugian yang disebabkan oleh G biasanya sangat kecil dibandingkan dengan kerugian yang disebabkan oleh R. Namun, ketika G mewakili kerugian dalam isolasi dielektrik atau mendukung, seperti biasanya, meningkat dengan frekuensi lebih cepat daripada R, dan untuk jalur transmisi yang sama pada frekuensi gigahertz, G mungkin berkontribusi setidaknya beberapa persen dari total redaman.

Dari persamaan (5.10),

Kemudian λ = 2π / β = 2π / 72.0 = 0,0873 mil, dan

Fakta bahwa kecepatan fase ini agak di bawah kecepatan ruang bebas dari gelombang elektromagnetik (186.300 mil / detik) harus dikaitkan dengan adanya bahan isolasi, baik kontinyu atau periodik, digunakan untuk mendukung pusat konduktor garis.

Bahwa bagian imajiner Zo memang dapat diabaikan untuk diperiksa dengan pendekatan yang baik dengan menggunakan istilah pertama dalam persamaan (5.8),

5.4. Solusi dalam rentang transisi frekuensi.

Setiap contoh yang disajikan sejauh ini dalam bab ini telah memberikan data saluran transmisi dalam bentuk nilai-nilai untuk sirkuit didistribusikan koefisien R, L, G dan C pada frekuensi tertentu tunggal, dari mana faktor propagasi garis ini α, β, v_p dan Z_odihitung pada frekuensi itu. Fakta ini bahwa R, L, G dan C masing-masing bervariasi dengan frekuensi dalam cara-cara individual dan untuk alasan yang berbeda, tidak pernah mungkin untuk menyatakan satu set nilai dari jumlah ini untuk setiap jalur transmisi, dari mana untuk menentukan perilaku garis melalui berbagai frekuensi dari beberapa hertz hingga beberapa gigahertz.

(1) Jika frekuensi adalah ditemukan dimana ωL / R >> 1 dan ωC / G, >> 1 sehingga solusi perkiraan frekuensi tinggi dapat digunakan pada frekuensi tersebut, maka ketidaksamaan terus berlanjut untuk semua frekuensi yang lebih tinggi.

(2) Untuk setiap jalur transmisi ada berbagai frekuensi rendah mulai dari frekuensi nol (dc) dan meluas biasanya ke frekuensi di wilayah beberapa kilohertz atau beberapa puluh kilohertz, di mana koefisien rangkaian terdistribusi R, L dan C memiliki nilai konstan independen frekuensi, dan konduktansi terdistribusi G adalah konstan atau cukup kecil untuk tidak berpengaruh pada perilaku propagasi garis. (Dalam kasus terakhir G dianggap konstan dan sama dengan nol.)

Pemeriksaan persamaan (5.1) dan (5.2) menunjukkan bahwa bahkan ketika R, L, G dan C tidak sendiri bervariasi dengan frekuensi, besaran dan sudut fase y dan Zo dapat diharapkan mengalami fluktuasi besar ketika frekuensi naik dari nol . Nilai Zo, misalnya, akan berubah dari

+ j0pada frekuensi yang sangat rendah ke

pada frekuensi yang sangat tinggi, dan nilai-nilai ini dapat berbeda dengan faktor 10 atau 100 atau lebih. Perubahan dengan frekuensi akan terjadi paling cepat dalam rentang frekuensi tempat terjadinya transisi ωC / G << 1 hingga ωC / G >> 1 dan dari ωL / R << 1 hingga ωL / R >> 1, karena dalam rentang frekuensi ini sudut fasa dari istilah G + jωC dan R + jωL berubah dari sekitar nol sampai kira-kira 90 °, dan besaran berubah dari besaran bagian-bagian nyata ke besaran bagian-bagian imajiner.

Contoh 5.4.

Koefisien rangkaian terdistribusi R, L dan C dari sebuah jalur transmisi twisted-pair berinsulasi kertas berukuran 19 pada kabel telepon konstan di atas rentang frekuensi dari dc sampai 30 kilohertz, memiliki nilai R = 86 ohm / mil, L = 1,00 millihenries / mil, C = 0,062 mikrofarad / mil. Konduktansi terdistribusi G memiliki nilai dc 0,010 mikromhos / mil, nilai pada 1 kilohertz sekitar 1,0 mikromhos / mil, dan berbanding lurus dengan frekuensi untuk frekuensi di atas sekitar 20 hertz. (a) Berapa frekuensi ωL = R? (b) Berapa frekuensi ωC = G? (c) Pada frekuensi yang ωL = R, apa nilai-nilai α, β, v_p dan Z_0?(D) Pada frekuensi di mana ωC = G, berapakah nilai dari lima kuantitas yang sama? (e) Apa estimasi dapat dibuat dari frekuensi terendah di atas yang frekuensi tinggi solusi perkiraan untuk α, β, v_p dan Z₀akan cukup akurat? (f) Nilai-nilai apa yang diberikan untuk α, β, v_p dan Z₀ dengan rumus perkiraan frekuensi tinggi pada frekuensi yang ditemukan di (e), jika R, L dan C diasumsikan memiliki konstan nilai frekuensi rendah mereka pada frekuensi , dan G diasumsikan ditentukan oleh hukum variasi yang dinyatakan untuk itu?

(a) Frekuensi f di mana 0,1. = R diberikan oleh 27 / (1,00 X 10-3) = 86 dari mana f = 13,7 kilohertz.

(b) Pada 1 kilohertz, ωC = 2π X 1000 (0,062 X 10-6) - = 390 micromhos / mil, dan ωC / G = 390. Lebih dari rentang frekuensi di mana G berbanding lurus dengan frekuensi, rasio CO GIG akan konstan pada nilai ini 390. Oleh karena itu kondisi ωC = G hanya dapat dicapai pada frekuensi yang sangat rendah sehingga G telah mencapai nilai dc konstannya. Ini akan terjadi pada frekuensi yang diberikan oleh 2πf (0,062 X 10-6) 0,010 X 10-6 atau f = 0,026 hertz.

(c)

(d)

(e) Rumus perkiraan frekuensi tinggi akan berguna akurat pada frekuensi yang 6.) / 4 / R dan ωC / G melebihi sekitar 5 atau 10. Telah terlihat bahwa ωC / G = 390 untuk semua frekuensi di atas beberapa hertz. Di sisi lain, ωL / R = 1 pada 13,7 kilohertz dan berbanding lurus dengan frekuensi dalam rentang frekuensi di mana L dan R adalah konstan. Frekuensi minimum di mana rumus frekuensi tinggi perkiraan harus digunakan karena itu diatur sepenuhnya oleh variasi dengan frekuensi istilah cola, dan nilai sekitar 100 kilohertz akan muncul menjadi perkiraan yang masuk akal. Informasi lebih tepat dalam Bab 6 tentang variasi R dan L dengan frekuensi untuk saluran transmisi menggunakan kabel tembaga berukuran 19 menunjukkan bahwa pada frekuensi 100 kilohertz, R akan meningkat sekitar 35% di atas nilai frekuensi rendah konstan, dan L akan telah turun beberapa persen. Tren ini berlanjut pada frekuensi yang lebih tinggi. Diperkirakan frekuensi minimum untuk menggunakan rumus perkiraan frekuensi tinggi mungkin karena itu ditingkatkan menjadi sekitar 200 kilohertz.

5.1. Sifat masalah saluran transmisi
(f)

5.4. Solusi dalam rentang transisi frekuensi.Masing-masing contoh yang disajikan sejauh ini dalam bab ini telah memprovokasi data saluran transmisi dalam bentuk nilai untuk koefisien rangkaian terdistribusi R, L, G, dan C pada satu frekuensi tertentu, dari mana faktor propagasi garis a, fJ, Vp dan Zo dihitung pada frekuensi itu. Dalam masalah seperti itu rasio-rasio., L / R dan., C / G dapat dievaluasi untuk koefisien pada frekuensi yang ditentukan untuk menentukan apakah atau tidak rumus-rumus rumus yang tinggi yang disederhanakan dapat digunakan untuk perhitungan. Namun, pada umumnya tidak sah untuk menggunakan data yang sama dalam upaya mencari frekuensi terendah di mana, misalnya,., L / R> 10, karena nilai L dan R mungkin tidak sama pada yang terendah. frekuensi seperti pada frekuensi yang ditentukan.
Karena. Fakta ini bahwa R, L, G, dan C masing-masing bervariasi dengan frekuensi dengan cara masing-masing dan untuk alasan yang berbeda, tidak pernah mungkin untuk menyatakan satu set nilai dari kuantitas ini untuk setiap jalur transmisi, dari mana untuk menentukan perilaku baris di atas berbagai kutipan dari beberapa hertz hingga beberapa gigahertz. Terlepas dari keterbatasan ini, dua pernyataan penting dapat dibuat yang menjadi dasar untuk klasifikasi lebih lanjut dari bentuk-bentuk solusi persamaan (5.1) dan (5.S), halaman 46. Pembenaran untuk pernyataan-pernyataan ini dikembangkan dalam Bab 6.
(1) Jika frekuensi ditemukan untuk mana wL! R> 1 dan., C / G)> l, sehingga solusi perkiraan frekuensi tinggi dapat digunakan pada frekuensi tersebut, maka ketidaksamaan terus berlanjut untuk semua yang lebih tinggi. frekuensi. Ini setara dengan mengatakan bahwa R dan G tidak pernah meningkat lebih cepat daripada kekuatan pertama frekuensi, yang berlaku untuk semua bahan yang digunakan dalam jalur transmisi praktis.
(2) Untuk setiap saluran transmisi ada berbagai frekuensi rendah mulai dari nol frekuensi (dc) dan meluas biasanya ke frekuensi di wilayah beberapa kilohertz atau beberapa puluh kilohertz, di mana seluruh rangkaian koefisien distribusi R, L dan C memiliki nilai konstan independen dari frekuensi, dan konduktansi terdistribusi G adalah konstan atau cukup kecil untuk tidak berpengaruh pada perilaku propagasi garis. (Dalam kasus terakhir G. dianggap konstan dan sama dengan nol.
Kisaran frekuensi rendah di mana koefisien sirkuit terdistribusi dari garis tetap efektif konstan biasanya termasuk frekuensi yang secara teratur digunakan untuk transmisi suara, data dan sinyal telegraf. Variasi faktor propagasi garis dengan frekuensi dalam kisaran ini karena itu menarik.
Untuk jalur kabel telepon kabel twisted-pair yang dipasangi kertas berukuran 19 yang memiliki koefisien rangkaian terdistribusi diberikan dalam Contoh 6.4, temukan nilai-nilai a, {1, "P • R0 dan Xo pada frekuensi 100, 300, 1000, 3000, 10.000 dan 30.000 hertz
Tabel 6.1 di bawah ini menunjukkan bagaimana berbagai istilah persamaan terpisah (5.15) hingga (6.18) secara mudah dievaluasi secara berurutan pada frekuensi yang disebutkan. a, {J, 11P, R0 dan X 0 kemudian dengan mudah ditemukan untuk kombinasi yang tepat dari ketentuan-ketentuan ini. Perlu dicatat bahwa jika G = 0 digunakan di mana-mana, bukan nilai untuk G yang diberikan oleh data asli masalah, tidak akan ada perubahan yang jelas dalam reapere yang dikalkulasi. Kemungkinan besar ini akan berlaku untuk jalur tranemlasasi parit pada frekuensi rendeh.

 KARAKTERISTIK PROPAGASI, KOEFISIEN SIRKUIT DISTRIBUSI

Tabel 5.1

o besar sekali sehingga G2 + oi2C2 = .. C2. Meskipun ketidakpastian yang disebutkan sebelumnya dalam perhitungan 'a dan X 0 tidak ditunjukkan secara numerik pada frekuensi yang dicakup oleh tabel, jelas bahwa perbedaan persentase antara istilah F a.nd A berkurang dengan cepat dengan meningkatnya frekuensi, sementara pada saat yang sama rasio salah satu dari istilah-istilah ini dengan istilah B i11 meningkat.

Contoh 5.6. Pada frekuensi 1000 hertz, koefisien sirkuit terdistribusi dari saluran transmisi adalah R = 10,1 ohma / mil, L = 0,0040 henries / mil, G = 0,80 micromho11 / mile dan C = 0,0080 mikrof arads / mil. Haruskah nilai untuk a, p, 11p • R0 dan X0 pada frekuensi tersebut dihitung dari persamaan (5.1). dan (5.1) menggunakan angka kutub, dari persamaan perkiraan frekuensi tinggi (5.1 ') hingga (5.11), atau dari persamaan frekuensi tran11isi (5.15) ke (5.18)! Pada frekuensi 1000 hertz,., L / R = 2.5 dan ..C / G = 168. Nilai rendah dari former berarti bahwa rumus perkiraan frekuensi tinggi tidak akan memberikan hasil yang akurat. Jika perhitungan dibuat hanya pada satu frekuensi, mereka mungkin akan dibuat paling cepat dan dengan peluang paling sedikit untuk kesalahan dengan metode angka kutub menggunakan persamaan (5.1) dan (5 ..!). KARAKTERISTIK PROPAGASI, KOEFISIEN SIRKUIT DISTRIBUSI Perhitungan Tabel 5.1 \ Vere berdasarkan pada asumsi bahwa untuk konduktor tembaga 19 gauge dari saluran transmisi yang terlibat, koefisien rangkaian terdistribusi R, L dan C tidak bergantung pada frekuensi di atas rentang frekuensi meja, dan konduktansi terdistribusi G terlalu kecil untuk mempengaruhi hasil pada setiap frekuensi. Kriteria yang dikembangkan dalam Bab 6 menunjukkan bahwa keteguhan C secara handal ditentukan oleh sifat-sifat media insu lating, dan bahwa untuk kabel yang relatif kecil dari pasangan kabel ini, fenomena "efek kulit" baru mulai mempengaruhi nilai-nilai R dan L pada frekuensi teratas tabel. Hingga 10 kilohertz deviasi R dan L dari nilai-nilai frekuensi rendah konstan kurang dari%. Pada 30 kilohertz, L berkurang sekitar 1% dan R meningkat 4%. Untuk saluran transmisi \ dengan konduktor yang lebih besar, koefisien rangkaian terdistribusi R dan L akan bervariasi jauh lebih banyak pada rentang frekuensi yang sama. Beberapa data dan hasil yang relevan ditunjukkan pada Tabel 5.2 untuk saluran transmisi kawat terbuka yang terdiri dari kawat tembaga-baja berdiameter 165 mil yang berjarak 12 inci di antara pusat-pusat, rasio selubung tembaga luas penampang melintang ke daerah cross-sectional inti baja yang menghasilkan menghasilkan konduktivitas dc 40% dari nilai untuk konduktor tembaga padat dengan diameter luar yang sama. Nilai yang diberikan untuk koefisien sirkuit terdistribusi ditentukan oleh pengukuran eksperimental pada setiap frekuensi. Tabel 5.2

* Nilai C konstan selama rentang frekuensi 0,0093 mikrofarad / mil. Untuk jalur kawat terbuka, nilai G sebagian besar diatur oleh kebocoran permukaan pada insulator pendukung. Ini menunjukkan sedikit variasi dengan frekuensi, tetapi sangat bergantung pada kondisi atmosfer yang mencukupi. Pengukuran pada baris ini menunjukkan nilai rata-rata nominal untuk G 0,50 micromhos / mil pada semua frekuensi, terlalu kecil untuk mempengaruhi hasil apa pun. Sangat jelas bahwa selama rentang frekuensi 300 hertz hingga 30 kilohertz, persentase variasi dalam faktor propagasi a, Vp, Ro dan X o sangat jauh lebih kecil untuk jalur transmisi dari Tabel 5.2 daripada untuk garis Tabel 5.1. Hal ini disebabkan oleh fakta bahwa transisi atas frekuensi yang didefinisikan oleh wL! R = 1 terjadi pada sekitar 500 hertz untuk garis resistansi rendah-induktansi rendah dari Tabel 5.2, dan pada 13,7 kilohertz untuk resistansi tinggi yang relatif rendah-induktansi barisan Tabel 5.1. Untuk garis Tabel 5.2, pada kenyataannya, rumus perkiraan frekuensi tinggi cukup akurat di atas frekuensi sekitar 5 kilohertz, dan karena C adalah konstan dan L sangat hampir konstan untuk frekuensi di atas nilai itu, baik Vp dan Ro menunjukkan sedikit perubahan pada permintaan yang lebih tinggi, dan X o cukup kecil untuk dapat diabaikan. Untuk konduktor komposit dari garis Tabel 5.2, resistansi terdistribusi R tidak bervariasi sesuai dengan hukum sederhana dalam rentang frekuensi yang dicakup oleh tabel. Pada frekuensi di atas sekitar 50 kilohertz keduanya R dan harus meningkat secara langsung sebagai akar kuadrat dari frekuensi. CHAP. 5) KARAKTERISTIK PROPAGASI, KOEFISIEN SIRKUIT DISTRIBUSI 5,5. Ringkasan tentang solusi persamaan (5.1) dan (5.2). Kriteria untuk memilih di antara berbagai solusi solusi untuk persamaan (5.1) dan (5.2) yang telah dibahas dalam Bagian 5.2, 5.3 dan 5.4, dan generalisasi yang dapat diandalkan utama tentang variasi R, L, G dan C dengan f frekuensi yang afeksi solusi dari persamaan tersebut, dapat diringkas sebagai berikut: (1) Kapasitansi C didistribusikan dari saluran transmisi adalah variabel paling sedikit dengan quency fre dari semua koefisien sirkuit terdistribusi. Jika sebagian besar medium yang mengelilingi konduktor garis adalah udara, nilai C dapat tetap konstan dalam 1% dari frekuensi uro ke frekuensi gigahertz. Jika ada dielektrik padat kontinu yang terkait dengan konduktor, seperti pada jalur koaksial yang diisi plastik, nilai C mungkin dalam beberapa kasus berubah sebanyak beberapa persen selama beberapa dekade frekuensi. (2) Untuk setiap jalur transmisi ada kisaran frekuensi rendah, biasanya memanjang dari d.:C hingga beberapa kilohertz, di mana koefisien rangkaian terdistribusi R dan L tidak bervariasi dengan frekuensi. 5.1. Sifat masalah saluran transmisi(3) Hal ini ditunjukkan dalam Bab 6 bahwa ketika frekuensi meningkat di atas kisaran yang didefinisikan oleh (2), ada interval frekuensi tiga atau empat dekade di mana variasi R dan L dengan frekuensi mematuhi hukum yang sangat rumit. Untuk frekuensi di atas interval ini, R meningkat secara langsung sebagai akar kuadrat dari frekuensi, dan L menjadi tidak bergantung pada frekuensi. (4) Konduktansi terdistribusi G berbanding lurus dengan frekuensi, dalam beberapa persen atau kurang selama beberapa dekade frekuensi, untuk semua jalur transmisi di mana G adalah karena hilangnya molekul bahan dielektrik yang mengelilingi atau mendukung konduktor. Untuk garis seperti itu, G biasanya terlalu kecil untuk mempengaruhi faktor propagasi garis pada frekuensi di bawah wilayah megahertz atau gigahertz. Jika garis terkena cuaca luar ruangan, atau bentuk lain dari lingkungan yang mencemari, konduktansi terdistribusi G mungkin sangat bervariasi dengan waktu dan tidak dapat diprediksi nilainya. Variasinya harus diukur secara eksperimental sebelum efeknya pada perilaku garis dapat dipahami.
5) Pada frekuensi yang., L / R> 1 dan., C / G> 1 untuk setiap baris, rumus perkiraan frekuensi tinggi yang disederhanakan (5.9) ke (5.12) harus selalu digunakan dalam menghitung a, p, v ,,, dan Zo (Ro + jO). Dalam kondisi ini v ,, dan Zo tidak bergantung pada R dan G, dan Zomemiliki sudut fase yang cukup kecil untuk dianggap nyata.
(6) Frekuensi terendah didefinisikan dalam (5), di mana perkiraan frekuensi tinggi untuk mulas dapat digunakan, tidak sama dengan frekuensi terendah yang didefinisikan dalam (3), di mana L menjadi tidak bergantung pada frekuensi. Pada frekuensi di atas kedua fquency terendah ini, v ,, dan Zo (.! Ro + jO) menjadi independen dari f repquency, dan istilah tRIZo dalam persamaan (5.9) untuk menjadi sebanding dengan akar kuadrat dari frekuensi. Menurut (4), istilah iGZo untuk setiap jalur transmisi yang tidak terpapar pada frekuensi tinggi berbanding lurus dengan f requency. Pada frekuensi rendah megahertz, istilah terakhir biasanya sangat kecil dibandingkan dengan R / 2Zo, tetapi karena ia meningkat lebih cepat dengan frekuensi, kedua suku dapat menjadi magnitudo sebanding pada frekuensi megahertz atau gigahertz yang tinggi.
(7) Pada rendahnya persyaratan (2), perhitungan a, p, v ,,, Ro dan X o dapat dilakukan dengan metode angka kutub menggunakan persamaan (5.1) dan (5.2) secara langsung, atau dengan persamaan bilangan real (5.15) ke (5.18). Untuk perhitungan pada frekuensi tunggal, prosedur nomor kutub cenderung lebih disukai. Untuk perhitungan pada beberapa frekuensi dalam rentang frekuensi rendah untuk saluran yang sama, (5.15) hingga (5.18) mungkin lebih efisien, dan dapat diprogram untuk penggunaan komputer.
(8) Pada frekuensi antara frekuensi tertinggi yang didefinisikan dalam (2) dan frekuensi terendah yang didefinisikan dalam (5)
tidak ada perbaikan atau generalisasi kuantitatif yang tersedia. Perhitungan dapat dilakukan dengan metode angka kutub atau persamaan bilangan real.

Annisa Puspita Rahma Hafidz/1731130037

Muhammad Dhomanhuri Malik Illyas/1731130049

Riska Dwi Rahayu/1731130114