beli domain indonesia, biaya kuliah universitas pancasila, biaya kuliah universitas trisakti, Blok Mesin, cloud hosting indonesia, cloud server indonesia, daftar universitas di indonesia, Danareksa Online Trading, dedicated server indonesia, Desain Mesin, domain dan hosting, domain dan hosting adalah, domain hosting murah, domain murah, domain paling murah, download software pc terbaru, file hosting indonesia, Gambar Mesin, Gambar Mesin Bubut, harga hosting website, harga web hosting, host indonesia, Hosting And Domain, hosting domain, hosting domain murah, Hosting Web, Info Mesin, Jasa Pembuatan Website Iklan Baris, jurusan universitas indonesia, Keamanan Sistem Informasi, Kumpulan Software Komputer, Mesin 4 Tak, Mesin Ayakan Pasir, Mesin Ball Mill, Mesin Blow Moulding, Mesin Briket, Mesin Bubut Universal, Mesin Crusher Batu, Mesin Crusher Plastik, Mesin Genteng, Mesin Giling Cabe, Mesin Giling Ikan, Mesin Giling Kedelai, Mesin Grinder, Mesin Hammer Mill, Mesin Kompos, Mesin Korter, Mesin Mie, Mesin Miling, Mesin Milling Vertikal, Mesin Obras, Mesin Offset Printing, Mesin Pembuat Bakso Ikan, Mesin Pencacah Rumput, Mesin Pendulang Emas, Mesin Penepung, Mesin Pengayak Pasir, Mesin Penggiling Mie, Mesin Penghancur Kayu, Mesin Pengolahan Karet, Mesin Penyedot Pasir, Mesin Perontok Padi, Mesin Pertambangan Emas, Mesin Pertukangan, Mesin Press Hose, Mesin Roll Forming, Mesin Rotary Dryer, Mesin Sedot Pasir, Mesin Serut, Mesin Spray Dryer, Mesin Stone Crusher, Mesin Tahu, Mesin Tepung, Mesin Tusuk Gigi, Mesin Tusuk Sate, Model Baju Bunga, Sistem Basis Data, Sistem Multimedia, Software Untuk Mengakses Internet, Spesifikasi Komputer Server, universitas internasional batam, universitas islam attahiriyah, universitas multimedia nusantara, universitas pendidikan indonesia, usaha kesehatan sekolah, vps indonesia, web hosting gratisan, web hosting indonesia, web hosting support php, Web Hosting Terbaik Di Indonesia, Web Hosting Terbaik Indonesia, web hosting termurah, Webhost Indonesia, webhosting indonesia, webhosting terbaik, website builder indonesia
Efek Orientasi Grid
4.12 Ketergantungan Energi Gelombang Dispersal pada
Orientasi Grid
Karena energi elektromagnetik dipandu di sepanjang
tepi persegi (untuk
20) atau kubus (untuk 30), arah tepi ini lebih disukai
dan energi akan ditransmisikan lebih cepat di sepanjang arah ini dibandingkan
dengan arah lain, seperti yang ditunjukkan sebelumnya pada Gambar.1.17.
Kedatangan awal gangguan elektromagnetik yang dimulai di wilayah O akan
mencapai wilayah A dan B lebih cepat daripada kedatangan paling awal di wilayah
B. Ini berasal dari fakta bahwa A dan C dapat dicapai melalui jalur lurus
sedangkan wilayah B mungkin diakses hanya melalui jalur zigzag berliku-liku
melalui garis melintang dan memanjang.
Kami menggeneralisasi konsep dengan membandingkan
waktu kedatangan paling awal dari titik asal ke titik pada lingkaran dengan
jari-jari Lo, seperti pada Gambar.4.6. Jelas, jalur terpendek berada di
sepanjang sumbu kisi, seperti titik A. Selanjutnya perhatikan titik B sembarang
di mana vektor radius membuat sudut 0 dengan sumbu x. Jalur terpendek, L, dari
asal ke B tidak unik, namun demikian dapat diekspresikan oleh
Perhatikan bahwa mungkin ada banyak jalur, seperti L
', yang memiliki total panjang yang sama sebagai L; selama seseorang tidak
bergerak mundur dalam x atau y, panjang jalur akan menjadi
FIG.
4.6 BERBAGAI PATH TLM DARI ASAL UNTUK POIN PADA CIRCUMFERENCE. PATH Lo IS
PARALLEL TO X AXIS DAN ADALAH JALUR PANJANG TERPANJANG, SAMA DENGAN RADIUS.
PATHS LAND L 'TO POINT BARE TIDAK LANGSUNG DAN LEBIH LAMA, SAMA DENGAN L=L'=
[cosθ + sinθ]L0
identik. Dalam hal apapun, waktu kedatangan paling
awal, ke titik B, akan tergantung pada orientasi matriks TLM. Anisotropi
inheren karena itu ada dalam distribusi energi elektromagnetik, setidaknya
selama fase transien awal, yang dihasilkan dari elemen simetri khusus yang
digunakan (seperti persegi 2D atau kubus 3D) di seluruh ruang. Dari Persamaan
(4.44), maksimum terjadi pada θ = 45 ° sementara minimum terjadi pada 0 ° atau
90 °. Hasil ini
tidak mengherankan. Pada θ = O atau 90 °, panjang
lintasan adalah L0 dan sinyal memiliki a
jalur lurus ke tujuan dan oleh karena itu waktu
kedatangan paling awal adalah
waktu sesingkat mungkin. Yang pasti, durasi sinyal
kedatangan paling awal akan berkurang seiring meningkatnya kepadatan sel.
Sebagai salah satu memperhitungkan kunjungan sedikit dari jalur terpendek,
bagaimanapun, durasi sinyal akan meningkat. Pada 45 ° panjang lintasan adalah 21/2L0 . Di sini jalan adalah
yang terjauh
kedua sumbu dan jalur kedatangan paling awal pada 45 °
akan menjadi satu zig-zag, sehingga memaksimalkan panjang jalur untuk waktu
kedatangan paling awal.
Penting untuk dicatat bahwa, meskipun waktu kedatangan
paling awal adalah minimum pada 0 = 0 ° atau 90 °, hanya ada satu jalur yang
tersedia (baik sumbu x atau sumbu y), tidak seperti situasi yang ada ketika 0 =
45 °. Dalam hal ini jumlah jalur kedatangan paling awal adalah maksimum dan
sinyal awal, ketika tiba, melakukannya lebih banyak lagi
atau kurang kekuatan penuh. Untuk 0 = 0 ° atau 90 °,
build-up ke kekuatan penuh lebih banyak bertahap dan tidak terjadi hingga
sekitar 21/2L0/v, yang merupakan
kedatangan paling awal dari sinyal pada 0 = 45 °. Dengan demikian, kedua sinyal
mencapai kekuatan penuh pada saat yang sama
waktu. Untuk sudut menengah, seperti ditunjukkan pada
Gambar. 3,6, konsep yang sama berlaku; sinyal kekuatan penuh dicapai pada
saat yang sama pada titik-titik pada keliling lingkaran.
Meskipun distribusi sinyal isotropik kurang lebih
berkaitan dengan sinyal amplitudo penuh, kita harus menerima kenyataan bahwa
matriks TLM bersifat anisotropik sehubungan dengan pengembangan sementara dari
sinyal kedatangan paling awal. Ini harus dianggap sebagai artefak yang tidak
dapat diterima dari metode TLM. Masalah yang harus ditangani, oleh karena itu,
adalah bagaimana matriks TLM dapat dimodifikasi sehingga untuk menghilangkan
atau setidaknya meminimalkan efek anisotropik ini, yang dibangun ke dalam
matriks. Satu pendekatan kasar adalah mereorientasi sumbu 45 °, mendapatkan
solusi dalam koordinat baru, dan rata-rata solusi baru dengan yang lama. Jika
sumber gangguan berbentuk sferis simetris, solusi baru akan sama persis dengan
yang lama, tetapi diputar 45 °. Setel L0 = 1, dua lintasan adalah L1 = cosθ + sin θ, dan L2 = cos(θ + 45° + sin
(θ + 45°), dan rata-rata dari dua
jalur tersebut adalah
Karena kita rata-rata dua fungsi ini, yang cenderung
mencairkan nilai jalur ekstrim, waktu kedatangan paling awal akan
menunjukkan simetri bola lebih, dengan panjang jalur bervariasi dari 1,2-1,3,
dibandingkan dengan Gambar. 4,7 dengan variasi dari 1 hingga 1 to 21/2. Proses
rata-rata dapat dilanjutkan dengan membagi ke sudut yang lebih kecil diikuti
dengan rata-rata di berbagai sudut. Ini memungkinkan ketergantungan angular
dari kedatangan paling awal untuk dikurangi lebih jauh. Berulang rata-rata
mengarah pada penghapusan ketergantungan sudut, dan panjang jalur - 1,25.
Penelitian waktu sinyal juga menjadi sangat berkurang, dibandingkan dengan
jalur sumbu.
Meskipun penghapusan anisotropi masih ada faktor
keterlambatan (dari
sekitar 1,25). Penundaan ini adalah ilusi, namun,
karena kami belum memasukkan efek korelasi gelombang pesawat, atau
direktivitas, dibahas sebelumnya, ke dalam deskripsi. Jika kita melihat bagian
terbatas dari sebuah gelombang bola depan, directivity akan cenderung menjaga
bagian depan bergerak di arah yang sama sepanjang garis memanjang, terutama
untuk grid di mana sumbu sejajar dalam arah yang sama dengan arah depan.
Seperti telah dibahas sebelumnya, properti korelasi gelombang bidang mencegah
energi dialihkan ke garis transversal; pengalihan seperti itu secara efektif
memperlambat kecepatan depan.
4.13 Properti Transformasi Antara Grids
Seperti yang telah kita lihat, kita dapat menghapus
anisotropi yang melekat pada matriks TLM, dengan mempertimbangkan susunan kisi
TLM, yang berorientasi pada berbagai sudut. Namun, untuk melanjutkan, kita
harus menentukan bagaimana berbagai properti berubah di bawah transformasi
ortogonal. Transformasi semacam itu sudah sangat dikenal; tujuan utama kami
adalah untuk menyusun kembali perubahan tersebut menggunakan notasi seluler.
Ini harus diikuti dengan rata-rata properti di antara berbagai grid.
Kami mulai dengan 20 transformasi ortogonal yang
timbul dari rotasi tentang asal. Hanya satu parameter, sudut 0 diperlukan.
Menggunakan bilangan prima untuk menentukan koordinat yang diubah, koordinat
dalam sistem baru
Sebaliknya, koordinat lama mungkin terkait dengan yang
baru oleh
Kami sekarang menentukan resistor node dan gelombang
tegangan di grid yang diubah. Pendekatan yang dilakukan adalah pertama
menemukan node (n ', m') yang paling dekat dengan node (n, m). Untuk
ini kami menggunakan Persamaan (4.46a) - (4.46b),
pengaturan x = nΔl, y = mΔl, x’ = γΔl, dan y’ =
ηΔl persamaan ini kemudian menjadi
Karena kami tidak menempatkan batasan pada, x dan y, γ
dan η dalam Persamaan (4.48) - (4.49) secara umum tidak akan terpisahkan. Kami
kemudian menyatakan
n'
= INT(γ) + Rem(γ) (4.50)
m'
= INT(η) + Rem(η) (4.51)
di mana INT (γ) dan INT (η) adalah bilangan bulat
terbesar untuk γ dan η dan fungsi Rem () adalah pecahan sisa γ dan η.
Menerapkan pendekatan node terdekat,
Rem(γ)
= O if Rem(γ) < 0.5 (4.52)
Rem(γ)
= 1
if Rem(γ) ≥ 0.5 (4.53)
Rem(η)
= O if Rem(η) < 0.5 (4.54)
Rem(η)
= 1if Rem(η) ≥ 0.5 (4.55)
Dari Persamaan (4.48) - (4.55) kita sekarang dapat
mengidentifikasi simpul (n ', m') paling dekat dengan (n, m), yang akan kita
gunakan peruntukannya
(n',m')
↔ (n.m) (4.56)
Setelah kita tahu node yang sesuai di grid yang
berorientasi, kita dapat dengan mudah memperoleh resistor node dan gelombang
tegangan di grid yang sama. Karena ρ (n, m) adalah skalar, ρ (n ', m') ≅ ρ (n, m) untuk
transformasi (n, m) ↔ (n ', m'), dan dengan demikian
R(n',m') ≅ R(n,m) ;
(n,m) ↔ (n',m') (4.57)
Ketika densitas sel meningkat, R (n ', m') mendekati R
{n, m) dengan lebih besar
dan akurasi yang lebih besar (ini mengabaikan
ketergantungan jaringan karena efek nonlinear, yang akan dibahas nanti).
Selanjutnya kita menemukan gelombang tegangan di grid baru. Karena kita
mengetahui bidang Vxy (n, m) dan Vyx (n, m) yang terkait dengan node (n, m),
kita dapat menemukan V 'x'y, (n', m ') dan V' y · x {n ', m'), hanya dengan menerapkan
transformasi, Persamaan (4.46a) - (4.46b). Dengan demikian kita menganggap Vxy
(n, m) dan Vyx (n, m) sebagai komponen vektor medan V (n, m), mengalami
transformation ortogonal. Demikian
V'
y' x' (n',m') = -Vyx(n,m)sinθ + Vxy(n,m)cosθ (4.59)
dan pasangan persamaan yang sama untuk yang
terbelakang. Kami juga akan membutuhkan transformasi terbalik,
Vyx(n,m) = V' y' x' (n',m')cosθ - V' y' x' (n',m')sinθ (4.62)
Vxy(n,m) = V' y'
x' (n',m')sinθ + V' y' x' (n',m')cosθ
(4.63)
dimana sebelum di atas mewakili gelombang maju dan
mundur juga.
Dalam persamaan pemetaan sebelumnya untuk amplitudo
gelombang dan tahanan simpul, kami mengasumsikan pengetahuan tentang sistem
pada waktu tertentu. Informasi tersebut mungkin tersedia, misalnya, selama
kondisi statis atau kondisi tunak, atau mungkin dengan pengukuran properti pada
saat tertentu, bahkan selama fase sementara. Namun, kami menekankan bahwa,
jika, dari titik waktu tertentu itu, kami mengizinkan iterasi untuk melanjutkan
di grid yang berbeda, sangat mungkin bahwa prediksi distribusi yang berbeda
dari gelombang dan resistor node akan berevolusi, tergantung pada grid tertentu
yang dipilih. Memang, perbedaan semacam itu tidak dapat dihindarkan, jika kita
mengingat fenomena kedatangan sinyal yang paling awal, yang sepenuhnya
didasarkan pada jaringan tertentu yang digunakan. Selain itu, interaksi antara
amplitudo gelombang dan resistansi simpul, melalui beberapa proses non-linear,
seperti longsoran salju, akan menyebabkan perbedaan lebih lanjut. Jadi, setelah
iterasi berlangsung untuk sejumlah langkah (atau bahkan satu langkah) kita
perlu mengadopsi prosedur rata-rata, berdasarkan berbagai grid, sehingga menentukan
properti dalam medium. Kami menggunakan rata-rata ini, sehubungan dengan grid
referensi, untuk kemudian melakukan pemetaan kembali ke berbagai grid, sehingga
melanjutkan proses. Berikut ini kami menggambarkan prosedur rata-rata.
Prosedur rata-rata di antara Grids
4.14 Prosedur Umum dan Spesifikasi Grid
Pada saat tertentu, yang meliputi kondisi awal, kita
mengasumsikan pengetahuan tentang bidang dan resistor node di seluruh media,
mengacu pada grid tertentu. Kami kemudian dapat menentukan bidang dan resistor
node di berbagai grid, berorientasi pada sudut yang berbeda. Idenya adalah
untuk terlebih dahulu mengungkapkan kondisi yang ada di berbagai grid,
menggunakan transformasi yang sesuai yang telah dibahas sebelumnya. Kami
kemudian memungkinkan solusi untuk berevolusi dalam setiap grid. Pada
penyelesaian langkah waktu terakhir, atau pada sejumlah langkah menengah,
berbagai solusi tersebut dirata-ratakan bersama, mereferensikannya ke grid
tertentu. Proses ini kemudian diulang seperti sebelumnya jika negara merupakan
intermediate.
Meskipun relatif mudah untuk melihat mengapa bidang
akan tergantung pada orientasi grid tertentu, itu kurang jelas mengapa resistor
node harus berubah dengan orientasi grid dan, oleh karena itu. mengapa perlu
untuk mendapatkan rata-rata (dari berbagai orientasi grid) untuk resistor node.
Seperti disebutkan sebelumnya, alasannya berkaitan dengan ketergantungan yang
mungkin dari resistansi node di lapangan yang mungkin, misalnya, memicu
longsoran salju. Jika field tergantung pada grid tertentu, oleh karena itu,
tahanan node juga akan bergantung pada grid. Ini pada gilirannya akan semakin
berdampak pada amplitudo gelombang di grid. Oleh karena itu, mungkin setiap
grid memiliki kejadian elektromagnetiknya sendiri yang berbeda dari yang ada di
grid lain. Oleh karena itu, rata-rata grid sangat penting.
Dalam persiapan untuk rata-rata kami pertama-tama
menentukan jenis dan jumlah grid yang berorientasi, dengan sudut orientasi
mulai dari -45 ° hingga + 45 °. Kami menganggap jarak sudut antara grid
seragam. Jika NT adalah jumlah total grid, dan θN mewakili orientasi grid N, lalu
-
di mana N = 0,1,2, …… NT.
Perhatikan bahwa jarak sudut antara grid adalah 90 / NT. dan bahwa grid adat
kami,
θN = 0, terjadi ketika N =
NT / 2. Kami telah memilih secara acak rentang untuk menjadi dari -45 ° hingga + 45 °. Kita bisa
dengan mudah memilih rentang dari 0 ° hingga 90 °, karena ini juga menyediakan
distribusi grid yang sama.
Achmad Shodikin Igo Prayogi
Dhiyah Jhunniarti
Nurkholis Majid