beli domain indonesia, biaya kuliah universitas pancasila, biaya kuliah universitas trisakti, Blok Mesin, cloud hosting indonesia, cloud server indonesia, daftar universitas di indonesia, Danareksa Online Trading, dedicated server indonesia, Desain Mesin, domain dan hosting, domain dan hosting adalah, domain hosting murah, domain murah, domain paling murah, download software pc terbaru, file hosting indonesia, Gambar Mesin, Gambar Mesin Bubut, harga hosting website, harga web hosting, host indonesia, Hosting And Domain, hosting domain, hosting domain murah, Hosting Web, Info Mesin, Jasa Pembuatan Website Iklan Baris, jurusan universitas indonesia, Keamanan Sistem Informasi, Kumpulan Software Komputer, Mesin 4 Tak, Mesin Ayakan Pasir, Mesin Ball Mill, Mesin Blow Moulding, Mesin Briket, Mesin Bubut Universal, Mesin Crusher Batu, Mesin Crusher Plastik, Mesin Genteng, Mesin Giling Cabe, Mesin Giling Ikan, Mesin Giling Kedelai, Mesin Grinder, Mesin Hammer Mill, Mesin Kompos, Mesin Korter, Mesin Mie, Mesin Miling, Mesin Milling Vertikal, Mesin Obras, Mesin Offset Printing, Mesin Pembuat Bakso Ikan, Mesin Pencacah Rumput, Mesin Pendulang Emas, Mesin Penepung, Mesin Pengayak Pasir, Mesin Penggiling Mie, Mesin Penghancur Kayu, Mesin Pengolahan Karet, Mesin Penyedot Pasir, Mesin Perontok Padi, Mesin Pertambangan Emas, Mesin Pertukangan, Mesin Press Hose, Mesin Roll Forming, Mesin Rotary Dryer, Mesin Sedot Pasir, Mesin Serut, Mesin Spray Dryer, Mesin Stone Crusher, Mesin Tahu, Mesin Tepung, Mesin Tusuk Gigi, Mesin Tusuk Sate, Model Baju Bunga, Sistem Basis Data, Sistem Multimedia, Software Untuk Mengakses Internet, Spesifikasi Komputer Server, universitas internasional batam, universitas islam attahiriyah, universitas multimedia nusantara, universitas pendidikan indonesia, usaha kesehatan sekolah, vps indonesia, web hosting gratisan, web hosting indonesia, web hosting support php, Web Hosting Terbaik Di Indonesia, Web Hosting Terbaik Indonesia, web hosting termurah, Webhost Indonesia, webhosting indonesia, webhosting terbaik, website builder indonesia
Pengantar.
Buku-buku tentang
analisis rangkaian pendahuluan, menggunakan konsep-konsep elemen sirkuit dari
resistensi terpusat, induktansi dan kapasitansi, hampir selalu menghilangkan
referensi apa pun pada sifat fisik atau konstruksi unit-unit yang mewujudkan
sifat-sifat rangkaian ini. Diasumsikan bahwa informasi tersedia di sumber lain
tentang bagaimana menghitung rangkaian ekuivalen objek nyata tertentu, atau
bagaimana merancang kumpulan logam dan zat dielektrik dan ferro magnetik yang
akan menyediakan elemen sirkuit yang memenuhi spesifikasi yang diinginkan. ,
induktansi dan kapasitansi yang berlaku notasi singkat untuk hubungan antara
arus, muatan dan medan elektromagnetik dalam struktur fisik yang dibatasi,
penciptaan formula untuk representasi sirkuit dari struktur tersebut dilakukan,
dalam berbagai tingkatan, oleh buku teks pada listrik dan magnetisme atau teori
elektromagnetik. .
Ada
perbedaan mendasar antara tujuan analisis sirkuit dasar dan studi tentang
teknik saluran transmisi. Yang pertama berusaha untuk menyampaikan pengetahuan
kerja dari beberapa hubungan abstrak antara arus, tegangan dan elemen sirkuit,
tanpa memikirkan situasi tertentu di mana ini dapat terjadi. Yang terakhir, di
sisi lain, memiliki perhatian yang melekat untuk mempertahankan kontak dengan
realitas fisik, dan untuk menggambarkan analisis teoretisnya dalam hal garis
aktual yang digunakan untuk transmisi sinyal dan kekuatan. Untuk mencapai
tujuan ini, penting bahwa buku teks saluran transmisi menyajikan diskusi
lengkap tentang cara-cara di mana koefisien rangkaian terdistribusi garis
tergantung pada geometri dan bahannya..
Ketahanan terdistribusi dan induktansi
internal dari konduktor melingkar yang solid
Sejauh ini
konduktor saluran transmisi yang paling banyak digunakan adalah kabel homogen
padat penampang melingkar. Mereka digunakan sebagai pusat konduktor garis
koaksial, konduktor kawat paralel atau pasangan terlindung atau garis
multikonduktor, dan sebagai konduktor tunggal garis gambar. Berikutnya yang
penting adalah konduktor tubular dari lingkar bundar, yang dalam semua aplikasi
di atas, dan juga sebagai konduktor luar garis koaksial dan perisai garis
berpasangan terlindung. Analisis yang menunjukkan
bahwa solusi tepat dalam fungsi Bentuk ional dapat ditemukan untuk resistansi
terdistribusi dan didistribusikan induktansi internal dari konduktor melingkar
isotropik homogen, baik padat dan tubular, untuk frekuensi al di mana konduktor
tersebut digunakan dalam saluran transmisi. Solusi eksak seperti itu tidak
mungkin untuk konstruksi "garis batas" yang ditunjukkan pada Gambar
2-2, atau untuk penampang lintang transmisi praktis lainnya yang melibatkan
lebar permukaan pesawat yang terbatas. Jika kawat penampang melingkar memiliki radius
satu meter, dan terbuat dari bahan isotropik homogen dari konduktivitas o mhos
/ m, ketahanannya per satuan panjang pada frekuensi nol (yaitu resistansi
terdistribusi d-c)
Arus dalam tabung infinitesimal jari-jari dan ketebalan dr1 di penampang konduktor adalah (I/Ï€a2)(2Ï€r1dr1). Mengacu pada definisi bahwa induktansi adalah fluks yang menghubungkan "rangkaian" per unit arus dalam rangkaian, tabung jari-jari r1 dan ketebalan dr1 ini jelas merupakan fraksi (2Ï€r1dr1)/(Ï€a2) dari konduktor sebagai "rangkaian”.
Sirkuit pecahan
ini dihubungkan oleh semua fluks magnetik di dalam konduktor antara jari-jari
r1 dan a (garis-garis lux yang lingkaran konsentris dengan konduktor). Pada
setiap radius r dalam interval ini, kerapatan fluks magnetik B (r) diberikan
oleh B(r) = μI/2Ï€r (Ï€r²/Ï€a²) teslas
dimana μ adalah
permeabilitas mks dari bahan konduktor. Dengan demikian kontribusi ke
induktansi internal yang didistribusikan La dari sirkuit fraksional yang
terdiri dari tabung ketebalan dr1 pada jari-jari r1 adalah
di mana z adalah
koordinat ke arah panjang garis, dan r1 adalah konstanta selama integrasi
sehubungan dengan r. Hasilnya adalah
Induktansi
internal total pada frekuensi nol diperoleh dengan mengintegrasikan ini
berkenaan dengan r1 dari 0 hingga a, dengan hasilnya Li d-c = μ/8π henries/m
Dengan demikian
induktansi internal dari konduktor melingkar padat, ketika arus terdistribusi
secara merata di atas penampang konduktor, independen dari jari-jari konduktor.
Perhitungan kemudian dalam bab ini menunjukkan bahwa induktansi internal
konduktor saluran transmisi dapat merupakan 10% atau bahkan lebih dari
induktansi terdistribusi total garis pada frekuensi rendah. Pada frekuensi yang
jauh lebih tinggi induktansi internal terdistribusi dari konduktor melingkar
menjadi sangat kecil dibandingkan dengan nilai d-e, dan reaktansi terdistribusi
induktansi internal yang secara asimtotik mendekati identik dengan resistansi
frekuensi tinggi yang tergantung frekuensi dari konduktor.
Pemeriksaan
persamaan (6.4) menunjukkan bahwa untuk tabung luas penampang annular konstan,
yaitu 2/AppData/Local/Temp/msohtmlclip1/01/clip_image002.png)
r1dr1 = konstan, induktansi
internal terdistribusi adalah terbesar untuk nilai kecil r1 dan mendekati nol
ketika r1 mendekati a. Ini berarti bahwa pada frekuensi tertentu reaktansi
internal terdistribusi dari daerah melingkar kecil di pusat konduktor melingkar
jauh lebih besar daripada reaktansi didistribusikan dari area yang sama dari
konduktor di dekat pinggiran. Jika tegangan a-c ada antara ujung-ujung bagian
konduktor, arus lebih sedikit akan mengalir di reaktansi tinggi daerah di pusat
konduktor daripada di daerah yang sama dari penampang pada radius yang lebih
besar. Distribusi saat ini tidak akan menjadi salah satu dari kepadatan konstan
seperti halnya pada frekuensi nol. Efeknya menjadi lebih jelas semakin tinggi
frekuensinya, sampai pada frekuensi yang cukup tinggi arus mengalir hanya pada
kulit yang sangat tipis di permukaan konduktor. Dikenal sebagai efek kulit,
fenomena ini menyebabkan resistensi konduktor dari setiap bentuk atau bahan
untuk meningkat secara nyata dan terus menerus dengan frekuensi untuk frekuensi
di atas beberapa nilai minimum yang tergantung pada ukuran konduktor,
permeabilitas dan konduktivitas, sementara pada saat yang sama induktansi
internal menurun terus menerus.
r1dr1 = konstan, induktansi
internal terdistribusi adalah terbesar untuk nilai kecil r1 dan mendekati nol
ketika r1 mendekati a. Ini berarti bahwa pada frekuensi tertentu reaktansi
internal terdistribusi dari daerah melingkar kecil di pusat konduktor melingkar
jauh lebih besar daripada reaktansi didistribusikan dari area yang sama dari
konduktor di dekat pinggiran. Jika tegangan a-c ada antara ujung-ujung bagian
konduktor, arus lebih sedikit akan mengalir di reaktansi tinggi daerah di pusat
konduktor daripada di daerah yang sama dari penampang pada radius yang lebih
besar. Distribusi saat ini tidak akan menjadi salah satu dari kepadatan konstan
seperti halnya pada frekuensi nol. Efeknya menjadi lebih jelas semakin tinggi
frekuensinya, sampai pada frekuensi yang cukup tinggi arus mengalir hanya pada
kulit yang sangat tipis di permukaan konduktor. Dikenal sebagai efek kulit,
fenomena ini menyebabkan resistensi konduktor dari setiap bentuk atau bahan
untuk meningkat secara nyata dan terus menerus dengan frekuensi untuk frekuensi
di atas beberapa nilai minimum yang tergantung pada ukuran konduktor,
permeabilitas dan konduktivitas, sementara pada saat yang sama induktansi
internal menurun terus menerus.
Analisis
kuantitatif untuk efek kulit secara homogen konduktor melingkar isotropik
diperoleh dengan menerapkan hukum Faraday ke jalur persegi panjang dalam bidang
radial konduktor seperti yang diilustrasikan pada Gambar 6-2 di atas. Jari-jari
konduktor adalah a. Persegi panjang memiliki panjang Az dalam arah koordinat z
sejajar dengan panjang konduktor, dan dr lebar infinitesimal dalam arah radial.
Itu terletak di distancer dari pusat konduktor.
Sebuah postulat
dari analisis ini adalah bahwa sumber eksternal menyebabkan arus ke Bagaimana
di konduktor dalam arah z, dan bahwa kepadatan arus yang dihasilkan Jz pada
setiap titik dalam penampang konduktor pada umumnya merupakan fungsi dari r,
tetapi untuk alasan simetri bukan fungsi posisi sudut di sekitar pusat
konduktor. Tujuan dari analisis ini adalah untuk menemukan cara di mana Jz (r)
bervariasi dengan r, dan dari hasil ini untuk menemukan resistensi efektif dan
induktansi internal dari konduktor per satuan panjang, sebagai fungsi frekuensi
dan bahan konduktor.
Pada setiap radius
r di konduktor akan ada medan listrik Ez (r) yang terkait dengan total rapat
arus Jz (r) sesuai dengan hubungan elektromagnetik waktu-harmonik
Jz = σEz + jωεEz
Dimana σ adalah
konduktivitas konduktor dan ε permitivitasnya. Untuk logam yang digunakan dalam
konduktor saluran transmisi, informasi tentang nilai permitivitas e adalah
samar-samar tetapi tidak ada alasan untuk percaya bahwa itu sangat berbeda dari
nilai untuk ruang bebas ε0 = 8,85 x 10-12 farads / m. Karena konduktivitas
logam adalah 10 mhos / m ar lebih tinggi, mudah dilihat bahwa pada semua kemungkinan
persamaan jalur transmisi yang memungkinkan menjadi
Jz = σEz (r)
yang berarti bahwa
Jz (r) sepenuhnya merupakan konduksi kepadatan arus.
Tegangan akan
diinduksi pada persegi panjang Gambar 6-2 karena fluks magnetik yang berubah
waktu melaluinya. Fluks ini dihasilkan oleh semua arus konduktor dalam radius
r.
di mana r` adalah
variabel radial dummy integrasi, tidak menjadi bingung dengan koordinat r yang
memberikan lokasi persegi panjang.
Mengganti Ez (r) = Jz (r) / a mengalikan kedua
sisi dengan r / (dr∆z), membedakan kedua belah pihak sehubungan dengan r, dan
akhirnya membagi semua istilah dengan r,
Equation adalah
persamaan Bessel yang "dimodifikasi" karena koefisien istilah dalam
Jz (r) adalah bilangan imajiner negatif daripada bilangan real positif. Secara
formal, solusi (6,9) dapat ditulis
dimana
simbol Jo dan Yo berdiri untuk fungsi Bessel dari jenis pertama dan kedua
masing-masing, dari nol pesanan. (Simbol lain sering digunakan untuk Yo.) Untuk
variabel nyata fungsi-fungsi ini dievaluasi dari deret tak hingga dan sudah
tersedia dalam tabel matematika. Namun, tabel semacam itu tidak dapat
diterapkan, ketika koefisien r dalam variabel adalah akar kuadrat dari bilangan
imajiner negatif, karena dalam hal ini ekspansi seri akan mengandung
istilah-istilah nyata dan imajiner.
Gambar 6-3 menunjukkan grafik magnitudo dan fase h (r)
yang diplot dari persamaan (6.17) menggunakan tabel ini, dengan Al = 1. Karena
ber (0) = 1 dan bei (0) = 0, grafik ini semua menunjukkan besarnya dan sudut
fasa dari kerapatan arus pada setiap nilai rIS relatif terhadap magnitudo dan
nol fase fase referensi masing-masing di pusat konduktor.
 |
Rasio besarnya kerapatan arus 1,1z (r) 1 pada setiap radius r, di dalam konduktor melingkar padat, dengan besarnya kerapatan arus 14 (0) 1 pada pusat konduktor, sebagai fungsi dari r dalam kedalaman kulit. Fase densitas arus 4 (r) pada jari-jari r, di dalam konduktor sirkular padat, relatif terhadap fasa densitas arus 4 (0) di pusat konduktor, —sebagai fungsi r dalam kedalaman kulit.
Menurut teori elektromagnetik, arus dan medan di dalam
konstruktor lingkaran padat harus dianggap telah menembus ke konduktor dari
bidang interconductor dari saluran transmisi di permukaan konduktor. Oleh
karena itu secara kuantitatif lebih signifikan untuk mempertimbangkan kerapatan
arus pada radius manapun r relatif terhadap kerapatan arus di pinggiran
konduktor, dalam besaran dan fasa. Kepadatan arus di permukaan adalah
yang merupakan relasi yang diinginkan. Hasil yang sama
dapat diperoleh secara grafis, untuk konduktor tertentu pada frekuensi
tertentu, dengan mengevaluasi / 8 untuk konduktor dan menandai garis vertikal
pada nilai r / 8 pada salah satu grafik Gambar 6-3. Jika kemudian semua nilai
besaran kerapatan arus untuk nilai-nilai r / 8 yang lebih kecil dibagi dengan
besaran kerapatan arus pada r / 8 = a / 8, dan sudut fasa pada • r / 8 = a / 8
dikurangi dari sudut fasa pada semua nilai yang lebih kecil dari r / 8, grafik
dari magnitudo dan sudut fasa yang dihasilkan versus (r / 8) / (a / 8) atau r
/ a akan menunjukkan magnitudo dan sudut fasa dari kerapatan arus pada radius
r, relatif terhadap besarnya dan nol fase fase referensi dari kerapatan arus
pada permukaan konduktor. Gambar 6-4 adalah grafik untuk / 8 = 4.
Hubungan fase dan magnitudo untuk kerapatan arus di
ra-yang dilakukan dalam sebuah konduktor melingkar padat jari-jari relatif
terhadap kerapatan arus di permukaan, pada frekuensi di mana a / 8 = 4.
Hal ini terbukti dari Gambar. 6-3 bahwa untuk nilai-nilai
a / 8 kurang dari 0,5, distribusi arus dalam konduktor melingkar padat tidak
jelas berbeda dari yang untuk dc, ketika a / 8 = 0. Pada / S = 1, namun,
perubahannya cukup terlihat, dan ketika a / 8 = 5 ada konsentrasi arus yang
sangat dekat dengan permukaan konduktor. Sebagai contoh numerik, a / S memiliki
nilai 0,5 untuk konduktor tembaga 2 milimeter dengan frekuensi 1090 hertz,
nilai 1 pada 4360 hertz, dan nilai 5 pada 109.000 hertz. Saran dari Gambar 6-3
bahwa pada nilai-nilai yang cukup tinggi dari / 8 sebuah konduktor melingkar
yang solid dapat diganti dengan tabung melingkar berdinding tipis dengan
perubahan dalam distribusi arus yang dapat diabaikan, dan akibatnya dalam
tahanan ac, sangat benar. Secara mengejutkan, ternyata bahwa untuk ketebalan dinding
sekitar 1,68, resistansi terdistribusi dari konduktor tubular pada nilai tinggi
a / 8 sebenarnya beberapa persen lebih kecil dari resistansi terdistribusi dari
konduktor padat dari logam dan diameter luar yang sama pada frekuensi yang
sama. Resistansi terdistribusi R dan distribusi induktansi internal Li dari
konduktor melingkar padat pada frekuensi sudut w rad / detik dapat digabungkan
dalam konsep impedansi internal terdistribusi Zi dari konduktor,
Untuk menghubungkan arus total / z dengan jumlah yang
telah muncul dalam analisis, perlu untuk mengacu pada hubungan elektromagnetik
lainnya, Maxwell persamaan untuk bidang-bidang harmonik waktu: ikal E = -MM.
Dari simetri yang dipostulasikan masalah, satu-satunya komponen lapangan yang
ada adalah E. dan Ho, dan jumlah ini hanya berfungsi dari koordinat r.
Persamaan Maxwell dalam koordinat silinder kemudian mengurangi ke hubungan
tunggal
R. adalah resistivitas
permukaan dalam ohm per persegi, kadang-kadang disebut resistivitas kulit atau
resistivitas permukaan frekuensi tinggi, dari bahan yang ditentukan oleh 14 dan
pada frekuensi sudut oh Secara fisik itu adalah resistansi dc antara tepi
berlawanan dari lembaran persegi dari logam yang memiliki ketebalan sama dengan
kedalaman kulit 8, karena itu secara eksperimental dikonfirmasi untuk bahan
konduktor non-feromagnetik biasa yang nilai dc terus memegang pada semua
frekuensi yang digunakan pada saluran transmisi.
(5) Untuk nilai-nilai a / 8 antara 1,5 dan 4, tidak
ada alternatif standar untuk menggunakan data yang dihitung langsung dari
persamaan (6.27). Tabel dan grafik dari data tersebut tersedia di banyak
sumber. Tabel 6.1 menunjukkan variasi R / Rd_, dan Li / Li ci.e untuk interval
kecil a / 8 dalam rentang 0 hingga 4. Interpolasi linier dalam interval cukup
akurat untuk keperluan teknik.
Contoh 6.1. Tentukan resistansi terdistribusi dan
didistribusikan reaktansi internal dalam ohm / m dari kawat tembaga 19 gauge
pada frekuensi 0, 60, 103, 104, 105, 106, 108 dan 1010 hertz. Dari tabel kawat,
jari-jari kawat pengukur 19 adalah 0,4558 X 10-3 m, dan Rthe diberikan sebagai
26,42 ohm / km pada 20 ° C. Angka-angka ini konsisten dengan tembaga memiliki
konduktivitas 5,80 X 107 mhos / m, yang secara resmi didefinisikan sebagai
"konduktivitas 100%" untuk tembaga pada 20 ° C, dan adalah nilai yang
selalu digunakan untuk perhitungan resistansi "suhu kamar" pada tembaga.
konduktor, kecuali beberapa nilai spesifik lainnya dinyatakan. Untuk nilai
konduktivitas ini, kedalaman kulit dalam tembaga seperti yang diberikan oleh
persamaan (6.15) adalah 8 = 0,0661 / V7m, di mana f adalah frekuensi dalam
hertz. Jadi untuk kabel pengukur 19 dari masalah ini, rasio a / 8 pada
fre-quencies yang terdaftar memiliki urutan nilai 0, 0,0533, 0,218, 0,689,
2,18, 6,89, 68,9 dan 689. Tiga nilai pertama jatuh pada yang pertama kategori
perhitungan yang tercantum di atas. Ini diikuti oleh satu di kategori kedua,
satu di yang kelima, dua di yang keempat, dan yang terakhir di kategori ketiga.
Nilai referensi untuk R dan Li adalah & lee = 0,0264 ohm / m dan Li dc = po
/ 8ir - 5.00 X 10-8 henries / m. Ini kemudian juga nilai R dan Li untuk kabel
tembaga 19 gauge pada frekuensi 0, 60 dan 103 hertz, di mana aI8 C 0,5. Pada 10
kilohertz, dengan / 8 = 0,689, persamaan (6.28) dan (6.29) harus digunakan.
Hasilnya adalah R / Rdsc = 1,005 dan Li / Li = 0,998, yang juga bisa diambil
dari Tabel 6.1 pada al8 = 0,7. Pada 100 kilohertz, Tabel 6.1 digunakan, untuk
menemukan R / Rd-c = 1,346 dan Li / Lid-, = 0,831. Untuk frekuensi 1 megahertz
dan lebih tinggi, (6.33) dan (6.34) digunakan. Ini secara otomatis mengurangi
ke: bentuk-bentuk yang lebih sederhana (6.80) dan (6.31) ketika aI8 cukup
besar. Tabulasi dari semua hasil untuk 19 kawat tembaga pengukur pada frekuensi
dari 0 hingga 1010 hertz diberikan pada Tabel 6.2 di bawah ini.
Cukup jelas dari
Tabel 6.1 dan 6.2 bahwa peningkatan / 8 di atas kesatuan menandai awal
peningkatan cepat dengan frekuensi untuk rasio RIRd, dan Li / Li. Juga, dari
Tabel 6.2 dapat dilihat bahwa ketika / 8 mendekati 100, resistansi
terdistribusi R mulai meningkat cukup tepat sebanding dengan akar kuadrat dari
frekuensi, sementara induktansi internal yang terdistribusi Li mulai bervariasi
secara terbalik sebagai akar kuadrat dari frekuensi. Rasio yang bervariasi
secara langsung dengan radius konduktor a, dan dengan akar kuadrat dari
frekuensi, untuk konduktor melingkar padat dari bahan yang sama. Dengan
demikian nilai yang sama dari RIRdec dan Lai yang berlaku untuk konduktor
radius pada frekuensi I, akan berlaku untuk con-ductor dari bahan yang sama
dengan radius 10a pada frekuensi f / 100, atau dengan radius a / 10 pada
frekuensi 100f. Mengejar angka-angka ini di kedua arah, kawat tembaga ukuran 40
menunjukkan tidak ada perubahan yang jelas dalam perlawanan dari nilai dc untuk
frekuensi hingga 1 megahertz, sementara konduktor tembaga padat 2
"menunjukkan peningkatan sekitar 10% resistensi dari efek kulit pada
frekuensi 60 hertz .Rasio a / 8 bervariasi secara langsung sebagai akar kuadrat
dari pertheability dan akar kuadrat dari konduktivitas bahan konduktor. Maka
konduktor dari setiap bahan non-magnetik kecuali perak akan memiliki nilai yang
lebih kecil dari / 8 dari kawat tembaga dengan diameter yang sama pada
'frekuensi yang sama, dan perubahan dalam nilai-nilai mereka dari resistansi
terdistribusi R dan induktansi internal yang disumbangkan Li dari nilai-nilai
dc akan lebih kecil daripada untuk konduktor tembaga. Kabel dari besi, nikel,
atau bahan feromagnetik lainnya mungkin memiliki nilai a / 8, dan karenanya
RIRd.c, lebih besar atau lebih kecil dari kabel tembaga dengan diameter yang
sama pada frekuensi yang sama, tergantung pada apakah permeabilitas relatifnya
pada Frekuensi e melebihi rasio konduktivitas tembaga terhadap konduktivitas
bahan feromagnetik. Besi kawat mungkin memiliki nilai yang cukup besar dari
permeabilitas relatif pada frekuensi hingga rentang megahertz rendah, dalam hal
ini rasio resistensi didistribusikan kawat besi ke resistansi terdistribusi
kawat tembaga dengan diameter yang sama mungkin menjadi jauh lebih tinggi
daripada yang akan ditentukan. oleh rasio konduktivitas mereka sendiri.
Tabel 6.3 di bawah ini daftar konduktivitas pada 20 °
C, dan koefisien suhu konduktivitas pada suhu itu, untuk beberapa logam yang
paling sering digunakan sebagai konduktor garis trans-misi, atau sebagai bahan
resistor atau bahan plating dalam aplikasi frekuensi tinggi. Dari Contoh 6.1
telah terlihat bahwa kedalaman kulit 8 untuk konduktivitas tembaga 100% pada
frekuensi I hertz dan 20 ° C diberikan oleh 8 = 0,0661 / Wm. Gambar 6-3
menunjukkan bahwa untuk / 8 lebih besar dari sekitar 5 atau 10, sebagian besar
arus ac dalam konduktor melingkar padat mengalir di kulit perifer konduktor
sekitar dua atau tiga kedalaman kulit dalam ketebalan. Pada frekuensi 1
megahertz dalam tembaga, ketebalan ini kira-kira 0,1 milimeter, dan lebih kecil
 |
| Eprina Rima W TT 2E 1731130058 |
 |
| Dhetax Erbian P TT 2E 1731130017 |
 |
| Novenda Rizky Pratama TT 2E 1731130048 |