Notasi dan Pemetaan Properti Fisik | Materi Telekomunikasi

beli domain indonesia, biaya kuliah universitas pancasila, biaya kuliah universitas trisakti, Blok Mesin, cloud hosting indonesia, cloud server indonesia, daftar universitas di indonesia, Danareksa Online Trading, dedicated server indonesia, Desain Mesin, domain dan hosting, domain dan hosting adalah, domain hosting murah, domain murah, domain paling murah, download software pc terbaru, file hosting indonesia, Gambar Mesin, Gambar Mesin Bubut, harga hosting website, harga web hosting, host indonesia, Hosting And Domain, hosting domain, hosting domain murah, Hosting Web, Info Mesin, Jasa Pembuatan Website Iklan Baris, jurusan universitas indonesia, Keamanan Sistem Informasi, Kumpulan Software Komputer, Mesin 4 Tak, Mesin Ayakan Pasir, Mesin Ball Mill, Mesin Blow Moulding, Mesin Briket, Mesin Bubut Universal, Mesin Crusher Batu, Mesin Crusher Plastik, Mesin Genteng, Mesin Giling Cabe, Mesin Giling Ikan, Mesin Giling Kedelai, Mesin Grinder, Mesin Hammer Mill, Mesin Kompos, Mesin Korter, Mesin Mie, Mesin Miling, Mesin Milling Vertikal, Mesin Obras, Mesin Offset Printing, Mesin Pembuat Bakso Ikan, Mesin Pencacah Rumput, Mesin Pendulang Emas, Mesin Penepung, Mesin Pengayak Pasir, Mesin Penggiling Mie, Mesin Penghancur Kayu, Mesin Pengolahan Karet, Mesin Penyedot Pasir, Mesin Perontok Padi, Mesin Pertambangan Emas, Mesin Pertukangan, Mesin Press Hose, Mesin Roll Forming, Mesin Rotary Dryer, Mesin Sedot Pasir, Mesin Serut, Mesin Spray Dryer, Mesin Stone Crusher, Mesin Tahu, Mesin Tepung, Mesin Tusuk Gigi, Mesin Tusuk Sate, Model Baju Bunga, Sistem Basis Data, Sistem Multimedia, Software Untuk Mengakses Internet, Spesifikasi Komputer Server, universitas internasional batam, universitas islam attahiriyah, universitas multimedia nusantara, universitas pendidikan indonesia, usaha kesehatan sekolah, vps indonesia, web hosting gratisan, web hosting indonesia, web hosting support php, Web Hosting Terbaik Di Indonesia, Web Hosting Terbaik Indonesia, web hosting termurah, Webhost Indonesia, webhosting indonesia, webhosting terbaik, website builder indonesia

Notasi dan Pemetaan Fisik Properti

FIG.2.1 STRUKTUR SEL MUNGKIN UNTUK DIGUNAKAN DI MATRIK MATRIKS TLM.

Pada Gambar. (2.2) sel persegi yang sama seperti pada Gambar. (2.1), tetapi elon-gated dalam arah vertikal. Panjang memanjang sel adalah sepanjang arah di mana kecepatan propagasi proporsional lebih cepat. Bagian memanjang memastikan bahwa waktu tunda yang sama dipertahankan antara node.

Analisis Elektromagnetik Menggunakan Variabel Saluran Transmisi

GAMBAR 2.2 MATRIX SEL NON-EQUILATERAL DENGAN LINE LAINNYA DI ARAH VERTIKAL.

Bahkan saat medium yang isotropik sehubungan dengan propagasi ve-locity, penggunaan sel-sel ekilateral untuk mensimulasikan medium masih tidak menghasilkan perilaku isotropik yang lengkap, kecuali beberapa koreksi diperkenalkan. Koreksi, yang diperlukan karena kendala bahwa arus elektromagnetik mengalir sepanjang batas sel.

2.1 ID Cell Notation dan Pemetaan Konduktivitas dan Lapangan.

Pada Gambar 2.3 sel-sel diberi nomor secara berurutan, dengan n menjadi bilangan bulat positif. Gelombang maju dan mundur di setiap sel diberikan oleh ⁺V (n) dan ~^Vk(n) masing-masing. Pra-superskrip, + dan -, menunjukkan arah gelombang,

+ untuk gelombang maju (meningkatkan n) dan - gelombang ke belakang. Langkah waktu yang terkait dengan kuantitas tertentu, seperti bidang, ditunjuk dengan a k in-dex dan ditambahkan sebagai superskrip. Jadi ⁺V^k(n) adalah gelombang maju horisontal di sel n selama langkah waktu kth. Superskrip biasanya akan dihilangkan.

G.2. NOTATAION UNTUK ID COUPLED CELL. DENGAN KONVENSI NODE ke-N, TERLAMPIR KE SEL NTH, DALAM KEBENARAN MENINGKATKAN n (KE "KANAN" DARI Z (n) CELL).

Impedansi karakteristik dari setiap sel diberi label oleh Z (n). Label n untuk sel Z (n) digunakan untuk menunjukkan tidak hanya impedansi sel, tetapi juga digunakan untuk mencari sel-sel yang identik lokasi sel di dalam rantai. Dalam Gbr.2.3 impedansi sel diasumsikan sama dan dengan demikian panjang sel identik, memungkinkan untuk mempertimbangkan nilai-nilai yang berbeda dari sel im-pedance yang akan diperlukan ketika memperlakukan dielektrik non-seragam, dispersi, dan batas antara dielektrik yang berbeda. Dengan konvensi node resistor R (n), sesuai dengan sel n, terletak di arah peningkatan n (yaitu, terletak di "sisi kanan" dari sel) sementara R (nl) adalah resistor simpul yang terletak di arah penurunan n.

Ada cara alternatif untuk memperoleh re-node node efektif yang semuanya kurang lebih setara. Satu pendekatan, bergantung pada penghitungan pertama resistor akhir untuk setiap elemen TLM. Seperti yang ditunjukkan pada Gbr.2.4, fokus pada nth dan (n + 1) sel-sel yang diisolasi, untuk resistor akhir.

R '(n) =	2p (n ) / Al	(2.1a)
R '(n +1)	= 2p (n + l) / Al	(2.1b)

DASAR RANTAI ID

UNTUK SEL TERISOLAS

UNTUK RANTAI SEL, R '(n), R' (N + 1) ADALAH PARAREL

GAMBAR. 2.4. PERHITUNGAN R (n).


sel yang terisolasi berbeda dengan rantai sel di mana resistor akhir yang bersebelahan

digabungkan secara paralel. Memang, ketika mempertimbangkan rantai sel, resistensi

 node gabungan antara n dan (n + 1) sel th kemudian





 

  
R (n) = R '(n) R' (n + l) / [R
  '(n) + R '(n + l)]

  
(2.2)

 






Menggunakan Persamaan (2.1a) - (2.lb), R (n) menjadi




 

  
R (n) = (2 / Al) [p (n) p (n + l)
  ) / [p (n) + p (n + l)]

  
(2.3)

 





Perhatikan bahwa untuk sel dengan resistivitas yang sama,

 

  
R (n) = p (n) / Al

  
(2.4)

 



dan karena itu faktor dua tidak lagi muncul .

Teknik kedua untuk menghitung R (n) melibatkan mengambil rata-rata dari konduktivitas
dari dua sel yang bersebelahan.




 

  
Jadi_Av (n) = [a (n) +
  cr (n + l)] / 2

  
(2,5)

 



Seperti yang tercantum pada Gambar.2.5. Perhatikan bahwa sel tambahan tidak bertepatan
dengan sel-sel asli. Ketahanan simpul total untuk sel tambahan (tanpa dua faktor) karena itu





 

  


  
R (n) = l
  / o-_Av (n) Al

  
(2.6)

 

  
dan substitusi Persamaan (2.5)
  memberikan

  


 

  


  
R (n) = (
  2 / Al) [l / (a (n) + o- (n + l))]

  
(2.7)

 

  
atau,

  
R (n) = (2 / Ai) [p (n) p (n + l)
  / [ p (n) + p (n + l)]

  
(2.8)



 





AXULIARY CELL










Gambar.2.5 PENGGUNAAN SEL TAMBAHAN UNTUK MENDAPATKAN R (n).





          R(n) dalam Persamaan (2.8) identik dengan Persamaan (2.3). Dengan demikian 

menemukan resistor akhir dari setiap sel dan kemudian menggabungkannya secara 

paralel, setara dengan resistansi simpul dari sel pembantu tunggal yang terbentuk 

dari sel-sel tetangga.


2.2 Neighboring ID Cells Dengan Impedansi Tidak Sama









Gbr.2.6 NOTASI UNTUK SEL LINGKUNGAN

DENGAN NILAI IMPID UJI TIDAK BAIK.



Jika menggunakan indeks yang sama di B seperti dalam A. Pada batas, sel B akan memuaskan
n_B = n_A+ l dan menggunakan indeks terpisahkan yang sama untuk sel-sel di wilayah B. Dengan
label ini akan mengetahui jumlah interval waktu transit yang diperlukan untuk sinyal untuk
mencapai sel yang bersangkutan, tetapi sebaliknya pelabelan ini tidak akan sangat berguna. 





Pada sel n_A dan n_B , dapat melanjutkanuntuk menghitung resistansi simpul di batas. Dua cara

untuk menghitung resistansi simpul, yang pertama menggabungkan resistor akhir di node. Resistor
akhir untuk n berdampingan_A dan sel nB adalah


 

  
(nR_A)= 2p (n_A)/ Al_A'R'

  
(2.9a)

 

  
 (n_B)= 2p (n_B)/ Al_B

  
(2.9b)

 


Menggabungkan resistor ini secara paralel (untuk rantai) kita mendapatkan resistansi simpul 

di batas, yang ditunjuk oleh R ^, atau

 

  
RAB = 2p (n_A) p (n_B)
  / [Al_Ap (n_B) + Al_Bp (n_A)]

  
(2.10)

 


Metode kedua melibatkan mengambil rata-rata dari dua sel konduktivitas pada batas.Yang 

menunjukkan rata-rata ini dengan O"_AV_JAB, kita

 

  
_Av, AB = [Al_Acr (n_A)+
  Al_Bo- (n_B)]/ (Al_A+ A1B)

  
(2.11)

 




Ketahanan simpul kemudian didefinisikan sebagai

 

  
RAB = 1 / (O-_AV, AB
  [(Al_A+ Al_B) / 2 ])

  
(2.12) 

 


Mengganti Al dalam situasi sel yang samadengan rata-rata dari dua sel panjang pada batas. 

mengganti a (n_A), (n_B)dengan l / p (n_A)dan l / p (n_B)kita memperoleh

RAB = 2p (n_A)p(n_B)/ [Al_Ap (n_B)+ Al_Bp (nA)]          (2.13)






GAMBAR.2.7 DUA MATRIX DIMENSI TERDIRI DARI SIRKUIT NODE DI
PUSAT EMPAT SEL ISO-POTENSI. CELL NOTASI YANG DIGUNAKAN.




2.3 Notasi Sel 2D Pemetaan Konduktivitas dan Lapangan











Gambar, 2,8 2D TLM NOTASI CONVENTION-.Z ^ nm) DAN Z ^ ni) ADALAH DUA


 Line(BERSAMA) TERKAIT DENGAN SEL (n, m). R (n, m) ADALAH DI ANTARA

 Z_xy(n,m) DAN Z „(n, m).








FIG.2.9 AVERAGING OF CONDUCTIVITIES DI AUXILIARY CELLS A DAN B CENTE

RED TENTANG ZxY (n, m) DAN ZXY (n + l, m).AVERAGING LEADS TO 2 / AaAV.




Konduktivitas dari dua sel yang mengelilingi garis Zxy (n, m). Resistor yang terkait dengan
konduktivitas ini, dari diskusi sebelumnya, adalah

                     RA(n, m) = 2 / A I O A (2.15)


Sepasang resistorsimpul di (satu di setiap akhir baris) Menunjuk konduktivitas rata-rata tentang
garis ini sebagai O "B, persamaan yang sesuai adalah

                                    aB = [a (n + l, m) + a (n + l, m + l)] / 2 (2.16)

                                    RB(n + l, m) = 2 / A I O B (2.17)

Rata-rata dari RA terbalik (n, m) dan RB (n + l, m), yang setara dengan konduktivitas yang sesuai,
resistansi simpul R (n, m), atau sebenarnya 1 / R (n, m), sehingga

            (1/ R (n, m)) = (1/2) [(l / RA (n, m) + l / RB (n, m)] = (1/4) A1 [oA + cB] (2.18)

konduktivitasrata-rata tentang resistor node, yang ditunjuk oleh 0AV (n, m), adalah

            aAV(n, m) = [o (n, m) + a (n, m + l) + a (n + l, m) + a (n + l, m + l)] / 4 (2.19)

Menggabungkan persamaan sebelumnya,




 (l / R (n, m)) = (l / 2)Alo-AV (n, m) (2.20) 

Atau 

R (n, m) = 2 / AlCTAV (n, m) (2.21)



Resistansi node R (n,m) adalah hasil yang dicari yang menghubungkan R (n, m) dengan 

konduktivitas rata-rata dalam banyak cara yang sama seperti hubungan ID, kecuali untuk faktor
dua, yang sekarang hadir sejak akhir yang bersebelahan.Metode"intuitif" untuk mendapatkan

persamaan yang sama untuk R (n, m), yangberfungsi untuk 2D, adalah sebagai berikut. 

Konduktivitas rata-rata tentang node, aAv (n, m), pertama kali diperoleh, seperti yang terlihat 

pada Fig.2.10 di mana kita menggunakan sel tambahan yang berpusat pada node. sepasang 

resistor paralel, masing-masing sama dengan R (n, m), di-rected dalam, katakanlah, arah y. 

Resistansi gabungan, R (n, m) / 2, kemudian diatur sama dengan resistansi setara dari sel pusat,

atau, R (n, m) / 2 = l / AlaAv (n, m),yang identik dengan Persamaan (2.21).










aAv (n, m) = [a(n,m) + a(n + l,m) +a(n,m + l) + a(n + l,m + l)]/4R (n, m) = 2/AlaAv (n, in).

Gbr.2.10 SETARA R (n, m) DENGAN KONDUKTIVITAS TERPADU PADA NODE.



 





Gbr.2. 11 (a) BAHAN VERTIKAL EQUIVALEN BERDASARKAN SEL TAMBAHAN YANG 

DISEBUT TENTANG ZxY (n, m) LINE, SAMA DENGAN V (n, m + 1) -V (n, m). 

SEDERHANA, IN (b) BIDANG HORISONTAL ADALAH V (n+ l, m) -V (n, m)







GAMBAR. 2.12 FTELD AVERAGED THROUGHOUT (n, m) CELL ISVAv, xY

(n, m) = (l / 2) [VXY (n, m) + VXY (n, in-l)]. DEMIKIAN PULA,



VAV, YX (n, m) = (l / 2) [VYX (n, m) + VyX (n-l, m)].


VAV,xy (n, m) = (l / 2) [Vxy (n, m) + Vxy (n, m-l) (2.22)






2.4 Notasi Sel 3D. Pemetaan Konduktivitas dan Lapangan
























Cara alternatif untuk mengklasifikasikan garis impedansi adalah sesuai dengan bidang propagasi 

(didefinisikan oleh arah lapangan dan arah propagasi),

Bidang Jalur Transmisi Jalur Transmisi

Xy Zxy (n, m, q), Zy ^ a., M, q) Vxyfan ^ q), Vyx^ m, ^

Yz ZyZ (n, m, q), Zzy (n, m, q) Vyzfon ^ q), V ^ n^ q)

Zx Z ^ n.m.q), ZxzCn.m.q) Vzx (n, m, q), VM (n, m,q)






GAMBAR.2.13 (A) DASAR DARI MATRIKS TL.






GAMBAR.2.13 (b) PROYEKSI MATRK TLM 3D PADA GRIDS 2D.





Setelah mengidentifikasi lokasi node dan jalur transmisi untuk masalah 3D dapat dipisahkan 



menjadi tiga konstruksi 2D. Pada kesempatan, kita mungkin inginmemberi label resistor-

resistor titik sehingga mengidentifikasi ke garis mana resistor simpul milik. Oleh karena

itu, menggunakan sebutan Rxy (n, m, q), Rz ^nmjq), dan Ryz (n, m, q). 








FIG.2.14 DEPIKSI EMPAT SEL EIGHT BAWAH SEKITARNYA (n, m, q) NODE. 

TINGGI CAHAYA MENGANDUNG BATA JENIS TLM YANG MEMBELI SEL (n, m, q) 








Node Controlled Properties Lainnya







2.15 SETIAP PROPERTI FISIK DAPAT DITANDATANGANI FUNGSI NODE S (n, m) DIBERIKAN

SCATTERING KOEFISIEN YANG BENAR DITETAPKAN. CONTOH ADALAH, KEUNTUNGAN 

BESAR, GAIN DAN GENERASI SIGNAL, MODE KONVERSI, DAN PERUBAHAN GELOMBANG 

GELOMBANG.







2.5 Kontrol Node dari Koefisien Hamburan 2D Karena 

Ketahanan Node Hingga









proses hamburan 2D tetapi dengan ketentuan bahwa resistansi node tak terhingga besar.

Sebelum mempertimbangkan jenis fungsi-fungsi node, berguna untuk menyamaratakan 

hamburan node ketika R terbatas. Kami mengira gelombang maju adalah kejadian pada 

node di garis Zxy (n, m) dan kemudian melanjutkan untuk menghitung transfer energi 

ke salah satu dari tiga jalur lainnya serta energi yang dipantulkan. Untuk perhitungan

ini Gbr.2.7 berguna dan untuk menyederhanakan masalah-masalah yang kita asumsikan,




garis TLM yang mengelilingi node semuanya sama, dilambangkan dengan Z0.

Untuk mendapatkan energi dispersal kita akan membutuhkan koefisien

hamburan, mewakili transfer gelombang dan refleksi masing-masing.

Untuk memperoleh koefisien, kami memerlukan impedansi beban yang 

dilihat oleh +Vxy (n, m), dan ditetapkan oleh RLlxy (n, m). Dari

pemeriksaan sirkuit, RLlxy (n, m) diberikan oleh



RLl_xy(n, m) = [R (n, m)RP(n, m)] / [R (n, m) + RP( n, m,)]    

Dimana

















RP= 3R (n, m) -Zo] / [R (n, m) + Z0]
















RLlxy (n, m) dapat diartikan sebagai kombinasi paralel dari dua resistor yang mengakhiri 

Zxy (n, m) = Zo. Salah satunya adalah resistansi node R (n, m), dan yang lainnya adalah











RP(n, m), yang merupakan seri terhubung impedansi dari tiga jalur lain konvergen pada

node. Setelah menemukan RLlxy (n, m) kita dapat menuliskantransfer koefisien, ke salah

satu dari tiga baris lainnya, serta koefisien refleksi:









 T_xy(n, m) = (l / 3)2RLlxy(n, m) ) Z0) / [RLlxy(n, m) + Z0]                                                             



















B_xy(n, m) = [RLlxy(n, m)-Z0] / [RLlxy(n, m) + Z0]                                                                          



















mudah, itu berguna untuk menganggap R (n, m) kecil dibandingkan dengan Z0. Di atas

kemudian menjadi (setelah berkembang dalam kekuatan Zo / R (n, m))











T_xy(n, m) = (1/2) - (1/8) Z0/ R (n, m)             

B_xy(n, m) = (1/2) - (3/8) Zo / R (n, m)                       












2.6 Kontribusi Konduktivitas Simultan






konduktivitas, yang setara dengan resistansi simpul dilambangkan dengan RB (n, m) (tidak 

termasuk konduktivitas lainnya) dan konduktivitas yang disebabkan oleh cahaya atau

longsoran, yang setara dengan resistensi node (sekali lagi, tidak termasuk konduktivitas

lainnya ) dilambangkan dengan Ro (n, m). Ketahanan node total kemudian diperoleh



dengan menggabungkan dua kontribusi secara paralel, atau



R(n, m) = [RB(n, m,) Ro (n, m,) / [RB(n, m,) + Ro (n, m,)]]  






setiap mekanisme secara terpisah.ekivalen Rangkaiandi node dan seperti yang diharapkan

masing-masing R (n, m) unsur digantikanoleh kombinasi paralel RB(n, m) dan Ro (n, m).

Hal ini bermanfaat untuk menunjukkan perilaku membatasi Persamaan (2.44) karena 

beberapa kebingungan mungkin terjadi jika ditafsirkan dengan tidak benar. Jika kehilangan

latar belakang dominan, maka RB (n, m) jauh lebih rendah daripada Ro (n, m) dan 

R (n, m) = RB(n, m). Di sisi lain, jika kehilangan karena cahaya / longsoran dominan,

Ro (n, m,) jauh lebih rendah dari pada RB (n, m) dan R (n, m) ~ Ro (n, m).





GAMBAR.2.16 PEMISAH NOTERESISTANSI R (n, m), MENJADI BAGIAN

TERTINGGI CAHAYA, Ro (n, m), DAN BAGIAN LATAR BELAKANG, R „. R(n, m)

= RB * Ro (n, m) / [RB + Ro (n, m)]  






2.7 Penguatan Sinyal






Kita telah melihat bahwa resistor nodal berfungsi untuk menghilangkan sinyal elektromagnetik

yang menyebar ke seluruh media. Unsur-unsur yang sama ini, seperti yang telah kita lihat



dalam Bab I, sehubungan dengan iterasi terbalik, dapat berfungsi juga untuk memperkuat




sinyal elektromagnetik, yaitu, asalkan mekanisme penguatan pada node melebihi kerugian 

apa pun. Untuk mengilustrasikan gain, kita kembali mempertimbangkan kasus 2D dan



sekali lagi menganggap garis TLM tentang node (n, m,) identik, sama dengan Zo, dengan 

gelombang +Vxy (n, m) insiden pada (n, m) simpul. Kami kemudian menganggap keuntungan 

dapat diwakili olehresistansi simpul negatif. Gagasan ini telah diperkuat sebelumnya ketika

kita melihat bahwa penguatan terjadi dalam iterasi terbalik, menggantikan R (n, m,) dengan

 -R (n, m).





mana RG(n, m) adalah gain resistif dan kami secara eksplisit menampilkan tanda negatif dalam









R (n, m). Ketahanan simpul total kemudian







 R (n, m) = [RB(n, m,) RG(n, m) / [RG(n, m,) - RB(n, m,)]]              





Perhatikan hasil penting bahwa R (n,m) negatif ketika RB(n, m) melebihi Ro (n, m). Ketika 

RG (n, m) ~ RB(n,m), kerugian dan gain sama sekali diimbangi dan resistansi node sangat 

besar dalam nilai absolut dan dengan demikian memiliki sangat sedikit efek pada hamburan.

Dalam hal R (n, m) negatif dan Z0 «IR (n, m) | kemudian koefisien hamburan, menjadi





T_xy(n, m) = (1/2) + (1/8) Zo / R (n, m)m)                                          




B_xy(n,m) = (1/2) + (3/8) Zo / R (n, m)                                                











Di bawah gelombang bidang kondisi nilai Txy (n, m) dan Bxy (n, m) menjadi satu dimensi

di alam dan koefisien sama dengan T_xy l + Z o / R dan Bxy = Zo / 2R (atau sama dengan

 Txy =l-Zo / 2R dan B ^, = -Zo / 2R ketika ada kerugian, bukan gain). 











2.8 Generasi Sinyal. Penggunaan Node Coupling 







Untuk mendapatkan resistansi simpul di setiap baris, sebelumnya, antara resistivitas

dan parameter TLM, atau R (n₁) =ρ (n!) / Δl₁dan R (n2) = ρ (n2) / Δl_{2 di}mana subskrip



1 dan 2 mengacu pada EM dan gari terang masing-masing. Bahkan ketika lokasi 


node kebetulan berdekatan, resistor node tentu saja masih berbeda, karena dispersi

node. Gbr.2.18 mengilustrasikan teknik yang digunakan untuk menangani masalah 

kopling. Kami menggunakan pendekatan penggandaan nodus multipel (lihat Bab V),

di mana cahaya yang dihasilkan di garis EM disalurkan dari simpul EM ke titik cahaya

terdekat. Demikian pula setiap konduktivitas yang dihasilkan di garis EM, karena longsoran

salju, dapat ditransfer (memungkinkan untuk penyebaran) ke garis cahaya, menggunakan

jalur penggandengan yang sama. Sebaliknya, konduktansi noktah dalam simpul garis cahaya

dibawa keterdekatnya tetanggadi garis EM, menambah konduktansi yang sudah ada 

sebelumnya dalam EM.














Sinyal. Untuk mengobati dispersi node, misalnya,menggunakan dua matriks paralel yang











menempati ruang yang sama, seperti yang ditunjukkan pada Gambar 2.19, yang mengasumsikan

tidak ada dispersi kecepatan. Setiap matriks 2D mewakili frekuensi yang berbeda (frekuensi

cahaya dan EM), tetapi node diasumsikan bertepatan. Seperti pada kasus ID Gambar 2.17, 

resistor nodus terdispersi menghasilkan pertukaran sinyal dan konduktivitas di lokasi node.



Matriks 2D juga dapat diadaptasikan dengan pendekatan penggandengan node untuk kecepatan



yang berbeda, dan juga untuk memperlakukan batas antara daerah propagasi yang berbeda.










2.9 Konversi Mode






Properti lain yang dapat kita tetapkan ke node adalah konversi mode.Ini unik untuk kasus 3D,

dan ada hubungannya dengan fakta bahwa untuk arah propagasi tertentu ada dua bidang ortogonal

yang terkait dengan gelombang. Dengan mode konversi, kami memungkinkan kemungkinan 

bahwa bagian bersih darigelombang energi dalam satu mode ditransfer ke mode ortogonal.

Jadi misalnya sebagian dari gelombang V_xy(n,m, q) akan ditransfer ke V_xy(n, m, q). dan sebaliknya,



Selama proses ini, untuk node lossless, total energi di antara node dikonservasi. Untuk melangkah

lebih jauh kita perlu menggunakan wave partitioning, yang dibahas dalam Bab IV. Kami juga 

harus menyebutkan bahwa modus konversi sering disertai dengan dispersi, yaitu, dua mode 

mungkin memiliki kecepatan yang berbeda.





2.10 Semiconductor Switch Geometry ( 2D)





Pada titik ini kami memberikan contoh yang sangat sederhana di mana sifat elektromagnetik

dan konduktivitas dari sampel semikonduktor dipetakan ke

matriks saluran transmisi. Kami pertama-tama mempertimbangkan bidang dalam lempengan 

semikonduktor yang mengisi ruang antara sepasang elektroda yang dipisahkan oleh panjang 

IQ.konstan Teganganditumpangkan pada elektroda. Sebagian dari matriks tampilan atas

ditunjukkan pada Gambar.2.21 (a) dan tampilan samping pada Gambar.2.21 (b). Untuk

menyederhanakan, kami menganggap semikonduktor sangat lebar (dalamarah z), sehingga 

tidak ada variasi dalam arah itu. Kami juga berasumsi bahwa ada sedikit bidang fringing, dan 

lapangan awalnya seragam di seluruh sampel. Kami secara sewenang-wenang memilih 10 sel 

untuk menjembatani celah semikonduktor, sebagaimana dicatat pada Gambar.2.20. Karena 

bidangnya seragam, bidangnya juga akan didistribusikan secara merata di antara garis-garis 

Zyxfom.q) dan Zzx(n, m, q). Kolom di garis horizontal, 5 ^ y (n, m, q) dan Z ^^ n ^ q) akan 

menjadi nol tentu saja karena kita asumsikan tidak ada bidang vertikal untuk memulai.











IVAN BAGUS RIZALDIN
1731130002




M.REZZA SYAHRIZAL
1731130034





RENY VIRGIANTI
173130031

	R (n) = l / o-_Av (n) Al	(2.6)
dan substitusi Persamaan (2.5) memberikan
	R (n) = ( 2 / Al) [l / (a (n) + o- (n + l))]	(2.7)
atau,	R (n) = (2 / Ai) [p (n) p (n + l) / [ p (n) + p (n + l)]	(2.8)