beli domain indonesia, biaya kuliah universitas pancasila, biaya kuliah universitas trisakti, Blok Mesin, cloud hosting indonesia, cloud server indonesia, daftar universitas di indonesia, Danareksa Online Trading, dedicated server indonesia, Desain Mesin, domain dan hosting, domain dan hosting adalah, domain hosting murah, domain murah, domain paling murah, download software pc terbaru, file hosting indonesia, Gambar Mesin, Gambar Mesin Bubut, harga hosting website, harga web hosting, host indonesia, Hosting And Domain, hosting domain, hosting domain murah, Hosting Web, Info Mesin, Jasa Pembuatan Website Iklan Baris, jurusan universitas indonesia, Keamanan Sistem Informasi, Kumpulan Software Komputer, Mesin 4 Tak, Mesin Ayakan Pasir, Mesin Ball Mill, Mesin Blow Moulding, Mesin Briket, Mesin Bubut Universal, Mesin Crusher Batu, Mesin Crusher Plastik, Mesin Genteng, Mesin Giling Cabe, Mesin Giling Ikan, Mesin Giling Kedelai, Mesin Grinder, Mesin Hammer Mill, Mesin Kompos, Mesin Korter, Mesin Mie, Mesin Miling, Mesin Milling Vertikal, Mesin Obras, Mesin Offset Printing, Mesin Pembuat Bakso Ikan, Mesin Pencacah Rumput, Mesin Pendulang Emas, Mesin Penepung, Mesin Pengayak Pasir, Mesin Penggiling Mie, Mesin Penghancur Kayu, Mesin Pengolahan Karet, Mesin Penyedot Pasir, Mesin Perontok Padi, Mesin Pertambangan Emas, Mesin Pertukangan, Mesin Press Hose, Mesin Roll Forming, Mesin Rotary Dryer, Mesin Sedot Pasir, Mesin Serut, Mesin Spray Dryer, Mesin Stone Crusher, Mesin Tahu, Mesin Tepung, Mesin Tusuk Gigi, Mesin Tusuk Sate, Model Baju Bunga, Sistem Basis Data, Sistem Multimedia, Software Untuk Mengakses Internet, Spesifikasi Komputer Server, universitas internasional batam, universitas islam attahiriyah, universitas multimedia nusantara, universitas pendidikan indonesia, usaha kesehatan sekolah, vps indonesia, web hosting gratisan, web hosting indonesia, web hosting support php, Web Hosting Terbaik Di Indonesia, Web Hosting Terbaik Indonesia, web hosting termurah, Webhost Indonesia, webhosting indonesia, webhosting terbaik, website builder indonesia

6.7. koefisien sirkuit distribusi jalur transmisi dengan pesawat sejajar konduktor

Metode SD dapat memperoleh ekspresi yang tepat untuk koefisien sirkuit didistribusikan dari jalur transmisi dengan konduktor pesawat sejajar hanya dalam kasus ideal konduktor yang bagian dari pesawat paralel yang tak terbatas. Spesifikasi pesawat tak terbatas menghilangkan efek garis-garis medan listrik dan magnet melengkung yang terjadi di tepi konduktor pesawat terbatas, ects eff yang tidak mudah untuk menganalisis secara matematis. Persamaan untuk kasus ideal berlaku dengan akurasi ul usef untuk baris dengan konduktor lebar terbatas jika lebar konduktor cukup besar dibandingkan dengan pemisahan konduktor.

Paraleljalur transmisi pesawat dengan konduktor kali lebih lebar dari perpisahan mereka tidak memiliki kebajikan listrik tertentu, redaman mereka menjadi lebih besar daripada untuk kawat paralel atau jalur transmisi koaksial sebanding dimensi melintang maksimum, atau mengandung jumlah yang sebanding dari logam, namun penggunaannya menguntungkan kadang-kadang dapat dibuat dari mereka geometri hemat-ruang dan fakta bahwa mereka memiliki tingkat yang lebih tinggi dari perisai diri dari garis dengan paralel konduktor melingkar. Konstruksi stripline Gambar. 2-2, halaman 9, adalah jenis komersial garis yang mengambil keuntungan dari sifat ini.

Meskipun ekspresi untuk koefisien sirkuit didistribusikan dari saluran transmisi pesawat sejajar ideal jarang akurat berlaku untuk situasi praktis, mereka patut dicatat karena bentuk sederhana mereka begitu mudah diingat, dan mereka sering dapat berfungsi sebagai dasar untuk perkiraan ul usef dari nilai koefisien untuk garis memiliki beberapa desain lainnya.

(a) resistensi didistribusikan.

perlawanan didistribusikan per unit lebar konduktor pesawat tak terbatas tunggal, di mana arus sangat antusias oleh bidang dari satu sisi saja, telah sepenuhnya dibahas dalam Bagian 6.3. Untuk garis dua-konduktor dengan konduktor pesawat sejajar lebar w dan ketebalan t, dengan asumsi bidang ideal dari pesawat tak terbatas, perlawanan didistribusikan pada setiap nilai t rasio /8 akan 2 / w kali nilai yang diberikan dalam Bagian 6.3 untuk konduktor ketebalan terbatas. Pada frekuensi rendah hasilnya adalah sama dengan resistansi dc didistribusikan dari konduktor, seperti biasa. Pada frekuensi yang cukup tinggi bahwa konduktor setidaknya tiga kulit kedalaman tebal, hasilnya adalah

ohm / m

Untuk frekuensi menengah perlawanan didistribusikan adalah valur diberikan oleh persamaan (6,78) dikalikan dengan faktor dari Gambar. 6-7, halaman 87.

(B) kapasitansi Terdistribusi

Jika dua conductros pesawat sejajar tak terbatas membawa kepadatan muatan permukaan seragam yang sama dan berlawanan besarnya pzcoulumbs /, bidang fluks listrik sepenuhnya terbatas pada ruang antara mereka, adalah normal untuk permukaan konduktor, dan memiliki kepadatan konstanD = pzcoulumbs /. Medan listrik E, juga konstan di mana-mana dan normal menjadi permukaan, diberikan olehE = D /e= p e / e volt / m, di mana eadalah bagian nyata dari permitivitas medium antara konduktor. Perbedaan potensialV antara konduktor kemudian V = Ed = pz/ evolt. The capacitancy per satuan luas, menjadi rasio besarnya salah satu tuduhan permukaan per satuan luas dengan perbedaan potensial antara konduktor, adalahe/ D Farad /. kapasitansi didistribusikan dari pesawat konduktor paralel karena itu diberikan sekitar, ketika w / d> 1, dengan

C = ew / d Farad / m = 8.85kw / d micromicrofaras / m (6.79)

(C) Distributed konduktansi

didistribusikan konduktansi dari semua jalur transmisi diberikan oleh persamaan (6.56), dalam hal kapasitansi didistribusikan dari garis dan faktor hilangnya media interconductor, dengan asumsi bahwa konduktansi didistribusikan sepenuhnya karena mekanisme dielectric loss molekuler. Untuk transmisi pesawat efek tepi garis pengabaian paralel ideal ini mengambil bentuk tertentu

G = (I) 8,85 k; WTD tan 8 micromicromho s / m (6.80)

F atau ungkapan ini dapat diterapkan, media interconductor yang faktor kerugian adalah tan 8 harus berisi semua medan listrik yang mengelilingi konduktor line. Kondisi ini terpenuhi untuk konduktor pesawat sejajar jika medium mengisi ruang antara mereka.

(D) didistribusikan induktansi

aplikasi praktis dari jalur transmisi pesawat sejajar didasarkan terutama pada fakta geometris bahwa total volume yang ditempati oleh garis dapat dibuat kecil dan satu dimensi dapat dibuat sangat kecil, dengan tidak ada pengurangan di daerah surfing ace konduktor atau peningkatan frekuensi didistribusikan tinggi resistensi R. pada saat yang sama garis mempertahankan tingkat tinggi -shielding diri.

sayasaluran transmisi fa telah dirancang sehingga penampang yang terkandung dalam area persegi panjang yang salah satu ujung jauh lebih lama dari yang lain, garis dengan konduktor pesawat paralel akan memiliki faktor redaman rendah dan kapasitas penanganan daya jauh lebih baik daripada baik kabel koaksial atau garis kawat paralel dengan konduktor melingkar ketika rasio aperture persegi panjang melebihi beberapa nilai minimum, dan akan memiliki bidang eksternal jauh lebih kecil dari garis kawat paralel.

Hal ini ditunjukkan dalam Bagian 6.8 bahwa induktansi internal yang didistribusikan tubular dan pesawat konduktor sebanding dengan t ketebalan pada frekuensi rendah yang 8> t, dan untuk kedalaman kulit 8 pada frekuensi tinggi yang t> 8. Ekspresi diturunkan dalam bagian ini untuk

tia didistribusikan induktansi eksternal dari garis dengan konduktor pesawat sejajar menunjukkan bahwa itu adalah sebanding dengan pemisahan d antara aces surfing menghadapi konduktor. Sejak d mungkin sebanding dengan atau bahkan lebih kecil dari t untuk jalur pesawat sejajar, adalah mungkin pada frekuensi rendah untuk induktansi internal yang didistribusikan dari garis seperti untuk membentuk sebagian besar dari total induktansi didistribusikan, hasilnya tidak mungkin untuk setiap wajar desain koaksial atau sejajar kawat dengan konduktor melingkar.

Dalam menghitung induktansi didistribusikan di rendah dan menengah frekuensi untuk jalur dengan konduktor pesawat paralel, bijih Theref, perhatian khusus harus dibayar untuk kepentingan relatif dari induktansi internal yang didistribusikan. Jika d / 8> 100 induktansi internal didistribusikan selalu diabaikan, untuk semua nilai ketebalan konduktor t.

Sebuah single terisolasi tak terbatas pesawat konduktor sejajar dengan bidang xz dan membawa arus permukaan taneous instan di z arah kepadatan J sz Sebuahmperes / (meteran lebar pesawat dalam arah x) memiliki medan magnet konstan nilai Hai: = ls: e / 2 sepanjang seluruh ruang di salah satu sisi pesawat, dan bidang konstan besarnya sama dan berlawanan tanda di sisi lain dari pesawat .. Ketika dua konduktor tersebut sejajar satu sama lain dan membawa arus kepadatan yang sama dalam arah yang berlawanan, bidang antara konduktor adalah aditif dan orang-orang di luar konduktor membatalkan. Dengan demikian kerapatan fluks magnetik antara konduktor dari saluran transmisi pesawat sejajar, mengabaikan efek tepi disebabkan

by terbatas konduktor lebar, adalah konstan pada nilai Bx = ± μ:. n sz J teslas, Di mana μ: n adalah nyata

pseni mks permeabilitas medium antara konduktor. Tanda ditentukan oleh tanda z diarahkan saat ini di salah satu konduktor. Besarnya total fluks magnetik 11f saya antara konduktor per satuan panjang dari konduktor dalam arah z adalah

saya.pl = JBxl d = μ: nd J sz · Kesimpulannya bahwa semua link fluks ini semua arus dalam

konduktor sebagai '' sirkuit '' membutuhkan hipotesis bahwa garis-garis fluks setelah memperpanjang INDEF initely lateral di ruang antara konduktor adalah self-clossingby kembali dalam ruang terbatas luar konduktor, di mana thei1 · kepadatan makin kecil merupakan lapangan nol.

sayaf konduktor yang sebenarnya di saluran transmisi pesawat sejajar memiliki lebar terbatas w, tapi arus dan bidang adalah mereka dari pesawat tak terbatas, besarnya arus di setiap konduktor baris akan I = J szW ampere. induktansi eksternal didistribusikan baris, didefinisikan sebagai total fluks eksternal ke konduktor yang menghubungkan sirkuit per unit saat ini, menjadi

(E) Ringkasan hubungan frekuensi tinggi untuk saluran transmisi pesawat sejajar

Tunduk pada kondisi yang d / 8> 100, w / d> 1, wL / R > 10 dan wC / G> 10, yang exspression simplied berikut dapat diperoleh dari persamaan (6.79) dan (6.81):

Dalam persamaan ini itu lagi diasumsikan bahwa media interconductor adalah bukan magnetik.

6.8. didistribusikan internal induktansi untuk pesawat dan konduktor melingkar tabung iinite ketebalan.

Di bagian 6.2 dan 6.3, penuh turunan yang disajikan ekspresi untuk perlawanan didistribusikan solid konduktor melingkar, dan pesawat konduktor dari area terbatas dan ketebalan, masing-masing, sebagai fungsi frekuensi. Sebuah fitur yang melekat dari turunan tersebut adalah ekspresi dihasilkan, persamaan (6,27) dan (645), juga memberikan nilai untuk induktansi internal didistribusikan dari dua hal.

Penyelidikan matematika lebih rumit yang mengakibatkan dalam gambar 6-8, halaman 88, untuk didistribusikan perlawanan melingkar tabung konduktor pada nilai-nilai yang rendah dan menengah

Mereka menerbitkan karya mengandung persamaan sangat rumit yang Li dapat ditentukan, dengan atau tanpa efek kedekatan, tetapi luas numerieal com-putations diperlukan dibuat hanya untuk bagian nyata dari ekspresi, menghasilkan

Ini adalah tujuan dari bagian ini untuk membahas kondisi di mana induktansi internal didistribusikan saluran transmisi konduktor adalah bagian penting dari induktansi terdistribusi yang total, dan untuk meninjau metode dan data yang tersedia untuk menghitung distribusi internal induktansi untuk jenis jalur transmisi berurusan dengan bagian 6.5, 6.6 dan 6.7. Untuk beberapa situasi yang tepat nilai mudah ditentukan, bagi orang lain pendekatan yang memadai dapat dilakukan dan masih orang lain menebak bijaksana mungkin solusi terbaik yang tersedia.

Sederhana dan berguna kriteria untuk memperkirakan apakah atau tidak didistribusikan internal induktansi dapat diabaikan dalam aplikasi jalur transmisi tertentu, bisa berasal dari definisi hubungan fluks-eircuit induktansi, dikombinasikan dengan dasar elektromagnetik fakta bahwa melintasi batas antara dua bahan tangensial com-ponent kepadatan fluks magnetik B terus-menerus.

Tangensial S-bidang pada permukaan konduktor yang terus-menerus berarti bahwa nilainya hanya di dalam logam sama dengan nilai di luar logam dalam waktu berdekatan inter-konduktor. Di dalam logam. B-bidang berkurang ke nol, baik secara eksponensial (seperti dalam sebuah pesawat konduktor beberapa kulit kedalaman tebal), atau linear (seperti padat terisolasi melingkar konduktor pada frekuensi nol) atau menurut beberapa hukum lainnya. Kepadatan fluks semakin berkurang lebih jauh dari permukaan ke logam juga link sebagian kecil menurun dari konduktor saat ini sebagai "rangkaian". Jika 2 tangensial?-fieId pada permukaan konduktor di jalur transmisi ditunjuk Bt, dan sebagian besar fluks bidang ini terkandung dalam ketebalan logam li dari permukaan, kemudian sebagai perkiraan kasar rata-rata, sekitar setengah fluksi dalam logam akan menghubungkan ab setengah sirkuit, per satuan panjang, dan ekspresi perkiraan yang dihasilkan untuk induktansi internal didistribusikan Bslxic, mana ic adalah arus total seketika di konduktor, menyebabkan bidang B, di permukaan. (Hal ini mendorong kebetulan bahwa prosedur ini terjadi untuk menghasilkan jawaban yang benar untuk induktansi internal distriusi konduktor melingkar padat pada frekuensi nol. Untuk kasus bahwa B, = /xic/(27ra), lt = a, dan menghasilkan didistribusikan internal induktansi diberikan sebagai henries/m, nilai ditemukan dalam persamaan (6.5) oleh analisis formal.)

Di ruang interconductor, nilai B tidak gagal nol, dan semua fluks yang menghubungkan seluruh rangkaian. Jika jarak antara menghadapi permukaan konduktor jalur transmisi lx, jumlah hubungan fluks sirkuit di ruang interconductor akan cukup rep-membenci dalam kebanyakan kasus oleh produk B, lx. Itu mungkin menjadi lebih atau kurang dari ini, tergantung pada penampang dari garis, tapi biasanya oleh hanya sebagian kecil faktor kurang dari 2. Induktansi eksternal didistribusikan baris karena itu diberikan sekitar oleh Bslxic.

Rasio didistribusikan induktansi eksternal untuk didistribusikan internal induktansi adalah akhirnya 2IJU, mana faktor tambahan 2 telah diperkenalkan karena garis mempunyai dua konduktor.

Lx jarak adalah kuantitas yang jelas, independen dari frekuensi, untuk setiap baris transmisi. K jarak, di sisi lain, beragam dengan frequeney. Pada frekuensi rendah cukup untuk kepadatan saat ini menjadi hampir konstan atas konduktor penampang, U adalah jari-jari lingkaran konduktor padat, atau ketebalan konduktor tubular atau pesawat. Pada frekuensi yang cukup tinggi untuk membuat a/s atau t/B lebih dari 3 atau 4, lt boleh disamakan dengan akurasi yang cukup untuk kulit kedalaman 8. Dalam kisaran kecil menengah frekuensi antara dua wilayah ini, Anda dapat diambil secara konservatif sebagai nilai mana lebih besar.

8, kedalaman kulit ini 8 menjadi sendiri fungsi frekuensi (gambar 6-7, misalnya). Penggunaan teorema mengharuskan bahwa logam ketebalan dan jari-jari konduktor menjadi tidak kurang dari 3 atau 4 kulit kedalaman. Pada frekuensi antara atas dan bawah Iimiting frekuensi untuk kedua kategori perhitungan, tabel, grafik, atau rumus rumit yang diperlukan.

Klasifikasi sama berlaku untuk perhitungan didistribusikan internal induktansi melingkar konduktor. Ekspresi untuk d-c induktansi internal didistribusikan oleh karena itu diperlukan untuk setiap jenis konduktor diselidiki. -Hanya ekspresi seperti yang dikembangkan sejauh adalah persamaan (6.5) untuk melingkar konduktor padat.

D-c didistribusikan internal induktansi konduktor tubular melingkar tergantung some¬what, dalam kasus garis coaxial, tabung adalah konduktor luar atau dalam baris. Differenee nilai dua, untuk tabung yang sama, besar dalam kasus tabung berdinding tebal (t / = 0.3, misalnya), tetapi hanya beberapa persen untuk tabung berdinding tipis (t / = 0.05) dan menghilang untuk tabung berdinding sangat tipis (t / = 0.005). Nilai untuk tabung digunakan sebagai konduktor batin dari garis coaxial juga berlaku untuk tabung yang sama digunakan dalam garis kawat paralel atau garis gambar, dengan koreksi oleh faktor efek kedekatan jika diperlukan.

Ekspresi untuk d-c didistribusikan internal induktansi konduktor tubular melingkar dikembangkan melalui prosedur matematika yang sama digunakan untuk memperoleh persamaan (6.5) untuk konduktor melingkar yang padat. Hasil untuk tabung terisolasi, yang berlaku untuk konduktor batin dari garis coaxial dan kasus setara lainnya

mana adalah jari-jari eksternal tabung dan < radiusnya internal. Persamaan (6.84) mengurangi (5.5) ketika Uni Eropa = 0.

Membuat substitusi t = — ai, dan memperluas logaritma sebagai rangkaian listrik di (t /), adalah beberapa persyaratan pertama (6.84)

114 KOEFISIEN SIRKUIT DISTRIBUSI DAN DESAIN FISIK [CHAP. 6

Analog dengan persamaan (6.29) untuk konduktor melingkar padat, ekspresi rangkaian daya dapat digunakan untuk menyatakan variasi L_i/ L_id-e untuk

Persamaan ini juga cukup akurat untuk konduktor tubular yang memiliki nilai wajar

t / a yang mungkin ditemui dalam konduktor saluran transmisi praktis .

Sebuah ekspresi serupa dapat ditemukan untuk lelli'd.c untuk bidang dan konduktor tubular,

Perubahan yang sesuai di salah satu faktor yang ditentukan dapat memperbaiki situasi. Meningkatkan pemisahan konduktor, mengubah konduktor tubular, atau meningkatkan frekuensi semua akan mengurangi nilai relatif induktansi internal terdistribusi, dan perubahan pertama akan mengurangi faktor efek kedekatan. Ketika permukaan konduktor yang menghadap sekurang-kurangnya diameter konduktor terpisah (

= 2), induktansi internal terdistribusi akan kurang dari 20% dari total didistribusikan induktansi, dan faktor efek kedekatan akan tidak kurang dari 0,87 menurut persamaan ( 6.62) dan Tabel 6.4. Efek kedekatan kemudian tidak dapat mengubah nilai induktansi terdistribusi total lebih dari sekitar 2%, dan faktor tersebut hanya perlu diketahui secara kasar.

Ahmad Faisol Aamin (1731130076)

Mochamad Rizki Bahtiar (1731130044)